实验三气液两相流实验
气液两相流实验
实验1 垂直上升管中气液两相流特性实验
一、实验目的
1. 在大型电站锅炉中垂直布置的锅炉水冷壁管被广泛应用，本实验将模拟其两相流现象和水动力特性；
2. 通过观察垂直上升管中气液两相流的流型，进一步加深了解垂直上升管中气液两相流型的特点；
3. 对垂直上升管中气液两相流的压力降有比较直观的认识，并掌握垂直上升管中气液两相流的压力降的计算方法。
二、实验仪器
仪器名称型号参数范围
水泵FS40 11m3/h
气泵HG-1100 180m3/h
电磁流量计DXLD-25 0.53-21m3/h
转子气体流量计LZB-4 0-400L/h
转子气体流量计LZB-15 0-4m3/h
转子气体流量计LZB-25 0-50m3/h
三、实验原理图
1 水箱
2 空气压缩机
3 磁力泵
4 转子流量计 5电磁流量计 6 气液混合器
7 减压阀 8 调节阀 9截止阀 10球阀 11 水集箱 12 针阀 13 过滤器
四、实验任务
1.观察垂直上升管中气液两相流的流型：
(1)打开系统电源，使气体、液体流量计预热2分钟；然后打开采集程序，记下采集程序上显示的气路
和水路温度（根据此温度查出水和空气的密度）；
(2)打开磁力泵，将主路的调节阀开度调小和旁路的调节阀开度调大,同时将垂直上升管实验段水路的球
阀开启，使水缓慢地流过实验段，直到取压管内大体上充满水为止；
(3)关闭磁力泵和水路的球阀,打开空气压缩机和气路的球阀,将50-500L/min转子流量计一路的针阀开
启，调节针阀开度,使转子气体流量计所测得的体积流量保持在300L/min；打开磁力泵，调节主路和旁路的调节阀开度,将主路阀门开度达到最小，旁路阀门开度达到最大。按下表调节气量和水量，观察并记录垂直上升管中气液两相流的流型的变化；
水流量（L/min）0.6-1.6（96L/h，LZB-10）0.7-1.4
空气（L/min）160-220(13.2m3/h,LZB-25) 18-36
流型环状流块状流
水流量（L/min）0.65-1.5 3.6-5.6
空气（L/min）5-158.6-15.6
流型弹状流泡状流
（4）实验完毕时，先关闭磁力泵，然后关闭实验段水路的球阀，再关闭气路的球阀，最后关闭空气压缩机同时关闭气路的针阀。
2. 气液两相流流经垂直上升管的压力降：
(1)打开系统电源，使气体、液体流量计预热2分钟；然后打开采集程序，记下采集程序上显示的气路和水路温度（根据此温度查出水和空气的密度）；
(2)打开磁力泵，将主路的调节阀开度调小和旁路的调节阀开度调大,同时将垂直上升管实验段水路的球阀开启，使水缓慢地流过实验段，直到取压管内大体上充满水为止；
(3)关闭磁力泵和水路的球阀,打开空气压缩机和气路的球阀,将50-500L/min 转子流量计一路的针阀开启，调节针阀开度,使转子气体流量计所测得的体积流量保持在300L/min ；打开磁力泵，调节主路和旁路的调节阀开度,将主路阀门开度达到最小，旁路阀门开度达到最大。按下表调节气量和水量，观察并记录垂直上升管中气液两相流的压力降变化； 水流量（L/min ） 0.6-1.6 0.7-1.4 空气（L/min ）
160-220 18-36 流 型 环状流 块状流 水流量（L/min ） 0.65-1.5 3.6-5.6 空气（L/min ）
5-15 8.6-15.6 流 型
弹状流
泡状流
（4）实验完毕时，先关闭磁力泵，然后关闭实验段水路的球阀，再关闭气路的球阀，最后关闭空气压
缩机同时关闭气路的针阀。
五、实验报告要求
1 对应实验中转子流量计显示的空气流量和电磁流量计显示的水流量，根据以下公式计算出气相折算速度和液相折算速度 ：
G
G Q J A
=
L
L Q J A
=
式中 G J ——气相折算速度，m/s ；
L J ——液相折算速度，m/s ；
G Q ——气相体积流量，m 3/s ；
L Q ——液相体积流量，m 3/s ；
A ——管道横截面积，m 2; （本实验管子内径为14.5mm ）
2 根据实验中的每一种情况分别计算出的2
G G J ρ和2L L J ρ，对照下图找出所对应的流型，并与实验观
察到的流型对比
10
5
10
6
2
G G
J ρ2L L
J ρ
3 根据实验中的每一种情况，根据下面的公式分别计算出垂直上升管中气液两相流的压力降，并与实验记录的压力降进行对比
g F P P P ?+?=?
P ?——总压力降；
F P ?——摩擦阻力压力降 2
2
m m
F u L P D ρλ?=
g P ?——重位压力降 gL P m g ρ=?
式中 λ——单相液体摩擦阻力系数，根据Moody 图或按相应公式计算；
L ——管子长度，m; （本实验为1m ）
D ——管子内径，m; （本实验为14mm ）
m ρ——均匀流动时气液两相流平均密度，Kg/m 3
m u ——均匀流动时气液两相流平均流速，m/s
其中
G G L L
m G L
Q Q Q Q ρρρ+=
+ G L
m Q Q u A
+=
实验2 倾斜管中气液两相流特性实验
一、实验目的
1.在工业锅炉中螺旋管锅炉被广泛应用，本实验将模拟其两相流现象和水动力特性；
2.通过观察倾斜管中气液两相流的流型，进一步加深了解倾斜管中气液两相流流型的特点；
3.对倾斜管中气液两相流的压力降有比较直观的认识，并掌握倾斜管中气液两相流压力降的计算方法；
二、实验仪器
仪器名称型号参数范围
水泵FS40 11m3/h
气泵HG-1100 180m3/h
电磁流量计DXLD-25 0.53-21m3/h
转子气体流量计LZB-4 0-400L/h
转子气体流量计LZB-15 0-4m3/h
转子气体流量计LZB-25 0-50m3/h
三、实验原理图
1 水箱
2 空气压缩机
3 磁力泵
4 转子流量计 5电磁流量计 6 气液混合器
7 减压阀 8 调节阀 9截止阀 10球阀 11 水集箱 12 针阀 13 过滤器
四、实验任务
1.观察倾斜管中气液两相流的流型：
(1)打开系统电源，使气体、液体流量计预热2分钟；然后打开采集程序，记下采集程序上显示的气路
和水路温度（根据此温度查出水和空气的密度）；
(2)打开磁力泵，将主路的调节阀开度调小和旁路的调节阀开度调大,同时将倾斜管实验段水路的球阀开
启，使水缓慢地流过实验段，直到取压管内大体上充满水为止；
(3)关闭磁力泵和水路的球阀,打开空气压缩机和气路的球阀,将50-500L/min转子流量计一路的针阀开
启，调节针阀开度,使转子气体流量计所测得的体积流量保持在300L/min；打开磁力泵，调节主路和旁路的调节阀开度,将主路阀门开度达到最小，旁路阀门开度达到最大。按下表调节气量和水量，观察并记录倾斜管中气液两相流的流型的变化；
水流量（L/min）0.5-1.4 1.5-2.1
空气（L/min）220-280 58-96
流型环状流间歇流
水流量（L/min） 1.73-2.3
空气（L/min）5-13
流型分层流
（4）实验完毕时，先关闭磁力泵，然后关闭实验段水路的球阀，再关闭气路的球阀，最后关闭空气压缩机同时关闭气路的针阀。
2. 气液两相流流经倾斜管的压力降：
(1)打开系统电源，使气体、液体流量计预热2分钟；然后打开采集程序，记下采集程序上显示的气路
和水路温度（根据此温度查出水和空气的密度）；
(2)打开磁力泵，将主路的调节阀开度调小和旁路的调节阀开度调大,同时将倾斜管实验段水路的球阀开
启，使水缓慢地流过实验段，直到取压管内大体上充满水为止；
(3)关闭磁力泵和水路的球阀,打开空气压缩机和气路的球阀,将50-500L/min转子流量计一路的针阀开
启，调节针阀开度,使转子气体流量计所测得的体积流量保持在300L/min；打开磁力泵，调节主路和旁路的调节阀开度,将主路阀门开度达到最小，旁路阀门开度达到最大。按下表调节气量和水量，观察并记录倾斜管中气液两相流的压力降变化；
水流量（L/min）0.5-1.4 1.5-2.1
空气（L/min）220-280 58-96
流型环状流间歇流
水流量（L/min） 1.73-2.3
空气（L/min）5-13
流型分层流
（4）实验完毕时，先关闭磁力泵，然后关闭实验段水路的球阀，再关闭气路的球阀，最后关闭空气压缩机同时关闭气路的针阀。
五、实验报告要求
1 对应实验中转子流量计显示的空气流量和电磁流量计显示的水流量，根据以下公式计算出气相折算速
度和液相折算速度 ：
G
G Q J A
=
L
L Q J A
=
式中 G J ——气相折算速度，m/s ；
L J ——液相折算速度，m/s ； G Q ——气相体积流量，m 3/s ；
L Q ——液相体积流量，m 3/s ；
A ——管道横截面积，m 2; （本实验管子内径为14.5mm ）
2 根据实验中的每一种工况分别计算出的G J 和L J ，并画出流经倾斜管的气液两相流的流型图
3 根据实验中的每一种情况，根据下面的公式分别计算出倾斜管中气液两相流的压力降，并与实验记录的压力降进行对比
g F P P P ?+?=?
P ?——总压力降；
F P ?——摩擦阻力压力降 2
2
m m
F u L P D ρλ?=
g P ?——重位压力降 gL P m g ρ=?sina
式中 λ——单相液体摩擦阻力系数，根据Moody 图或按相应公式计算；
L ——管子长度，m; （本实验为1m ）
D ——管子内径，m; （本实验为14.5mm ）
m ρ——均匀流动时气液两相流平均密度，Kg/m 3
m u ——均匀流动时气液两相流平均流速，m/s
a ——倾斜角（本实验为20?） 其中
G G L L
m G L
Q Q Q Q ρρρ+=
+ G L
m Q Q u A
+=
实验3 气液两相流流经孔板的特性实验
一、实验目的
1.在锅炉水动力特性调整和气液两相流测量中经常用到孔板，本实验将模拟气液两相流流经孔板的两相
流现象和水动力特性；
2.通过观察垂气液两相流流经孔板的流型，进一步加深了解气液两相流流经孔板的流型的特点；
二、实验仪器
仪器名称型号参数范围
水泵FS40 11m3/h
气泵HG-1100 180m3/h
电磁流量计DXLD-25 0.53-21m3/h
转子气体流量计LZB-4 0-400L/h
转子气体流量计LZB-15 0-4m3/h
转子气体流量计LZB-25 0-50m3/h
三、实验原理图
1 水箱
2 空气压缩机
3 磁力泵
4 转子流量计 5电磁流量计 6 气液混合器
7 减压阀 8 调节阀 9截止阀 10球阀 11 水集箱 12 针阀 13 过滤器
四、实验任务
1.观察孔板中气液两相流的流型：
(1)打开系统电源，使气体、液体流量计预热2分钟；然后打开采集程序，记下采集程序上显示的气路
和水路温度（根据此温度查出水和空气的密度）；
(2)打开空气压缩机和气路的球阀,将50-500L/min涡轮流量计一路的针阀开启，调节针阀开度,使转子
气体流量计所测得的体积流量保持在300L/min；打开磁力泵，调节主路和旁路的调节阀开度,将主路阀门开度达到最小，旁路阀门开度达到最大。按下表调节气量和水量，观察并记录气液两相流流经孔板的流型变化；
水流量（L/min） 1.4-1.8 1.7-2.5
空气（L/min）240-280 120-210
流型环状流波状流
水流量（L/min） 1.2-1.5
空气（L/min）8-11
流型分层流
（3）实验完毕时，先关闭磁力泵，然后关闭实验段水路的球阀，再关闭气路的球阀，最后关闭空气压缩机同时关闭气路的针阀。
五、实验报告要求
1 对应实验中转子流量计显示的空气流量和电磁流量计显示的水流量，根据以下公式计算出气相折算速度和液相折算速度：
G
G Q J A
=
L
L Q J A
=
式中 G J ——气相折算速度，m/s ；
L J ——液相折算速度，m/s ； G Q ——气相体积流量，m 3/s ；
L Q ——液相体积流量，m 3/s ；
A ——管道横截面积，m 2; （本实验管子内径为14.5mm ）
2 根据实验中的每一种工况分别计算出的G J 和L J ，并画出流经孔板的气液两相流的流型图： ①当来流为分层流时，两相流流过孔板时在孔口处形成一股液体射流。当来流呈波状分层流时，孔板中的气液两相流的流型和来流相近；
②当来流为波状流时，两相流流过孔板时在孔口处形成一股液体射流，在孔板下游与孔板相距为管道直径30倍的距离处恢复来流的流型。当泡沫流体未流来时，在孔板及其下游均为分层流型；
③当来流为环状流时，两相流流过孔板时在孔口处混合均匀地射流，在孔板下游与孔板相距为管道直径10倍的距离处恢复来流的流型；
实验4 气液两相流流经文丘里管的特性实验
一、实验目的
1.在锅炉水动力特性调整和气液两相流测量中经常用到文丘里管，本实验将模拟气液两相流流经文丘里管的两相流现象和水动力特性；
2.通过观察气液两相流流经文丘里管的流型，进一步加深了解气液两相流流经文丘里管流型的特点；
二、实验仪器
仪器名称 型号 参数范围
水泵 FS40 11m 3
/h
气泵 HG-1100 180m 3/h 电磁流量计 DXLD-25 0.53-21m 3/h
转子气体流量计 LZB-4 0-400L/h 转子气体流量计 LZB-15 0-4m 3
/h 转子气体流量计
LZB-25
0-50m 3/h
三、实验原理图
1
11
6
4
4
4
5
2
3
129
810
57
5
81 水箱 2 空气压缩机 3 磁力泵 4 转子流量计 5电磁流量计 6 气液混合器
7 减压阀 8 调节阀 9截止阀 10球阀 11 水集箱 12 针阀 13 过滤器
四、实验任务
1.观察气液两相流流经文丘里管的流型：
(1)打开系统电源，使气体、液体流量计预热2分钟；然后打开采集程序，记下采集程序上显示的气路和水路温度（根据此温度查出水和空气的密度）；
(2)打开空气压缩机和气路的球阀,将50-500L/min 转子流量计一路的针阀开启，调节针阀开度,使转子气体流量计所测得的体积流量保持在300L/min ；打开磁力泵，调节主路和旁路的调节阀开度,将主路阀门开度达到最小，旁路阀门开度达到最大。按下表调节气量和水量，观察并记录气液两相流流经文丘里管的流型变化； 水流量（L/min ） 1.4-1.8 1.7-2.5 空气（L/min ）
240-280 120-210 流 型 环状流 波状流 水流量（L/min ） 1.2-1.5 空气（L/min ）
8-11 流 型
分层流
（3）实验完毕时，先关闭磁力泵，然后关闭实验段水路的球阀，再关闭气路的球阀，最后关闭空气压
缩机同时关闭气路的针阀。
五、实验报告要求
1 对应实验中转子流量计显示的空气流量和电磁流量计显示的水流量，根据以下公式计算出气相折算速度和液相折算速度 ：
G
G Q J A
=
L
L Q J A
=
式中
G J ——气相折算速度，m/s ；
L J ——液相折算速度，m/s ； G Q ——气相体积流量，m 3/s ；
L Q ——液相体积流量，m 3/s ；
A ——管道横截面积，m 2; （本实验管子内径为14.5mm ）
2 根据实验中的每一种工况分别计算出的G J 和L J ，并画出流经文丘里管的汽液两相流的流型图： ①当来流为分层流时，两相流流过文丘里管时气液两相流仍为分层流型，但分界面略有波动；
②当来流为波状流时，在文丘里管中当泡沫状流体未流来时，在喉部和下游气液两相呈分层流型；当泡沫状流体流过时，在文丘里管扩散段上部形成泡沫状流动，下部为低速液体流动；
③当来流为环状流时，两相流流过文丘里管时气液两相流仍为环状流型；
实验5 水平集箱和垂直并联管管道系统的特性实验
一、实验目的
1.在大型电站锅炉中不同进口方式的多根并联管在锅炉联箱中被广泛应用，本实验将模拟其两相流现象和水动力特性；
2.通过观察水平集箱和垂直并联管中气液两相流的流型，进一步加深了解气液两相流流型的特点；
3.对分配联箱中流型对流量分配以及各分支管中流型的影响有比较直观的认识；
二、实验仪器
仪器名称型号参数范围
水泵FS40 11m3/h
气泵HG-1100 180m3/h
电磁流量计DXLD-25 0.53-21m3/h
转子气体流量计LZB-4 0-400L/h
转子气体流量计LZB-15 0-4m3/h
转子气体流量计LZB-25 0-50m3/h
三、实验原理图
1 水箱
2 空气压缩机
3 磁力泵
4 转子流量计 5电磁流量计 6 气液混合器
7 减压阀 8 调节阀 9截止阀 10球阀 11 水集箱 12 针阀 13 过滤器
四、实验任务
1.观察水平集箱和垂直并联管中气液两相流的流型：
(1)打开系统电源，使气体、液体流量计预热2分钟；然后打开采集程序，记下采集程序上显示的气路
和水路温度（根据此温度查出水和空气的密度）；
(2)打开空气压缩机和气路的球阀,将50-500L/min转子流量计一路的针阀开启，调节针阀开度,使转子
气体流量计所测得的体积流量保持在300L/min；打开磁力泵，调节主路和旁路的调节阀开度,使电磁流量计保持在4L/min，根据下表调节转子气体流量计的量程，观察并记录水平集箱和垂直并联管中气液两相流的流型变化；
转子流量计（L/min）300 280 260 230 200 180 150 120 100
转子流量计（L/min）80 60 40 20 10 8
（3）实验完毕时，先关闭磁力泵，然后关闭实验段水路的球阀，再关闭气路的球阀，最后关闭空气压缩机同时关闭气路的针阀。
2 分配联箱中流型对流量分配以及各分支管中流型的影响：
（1）当气液两相流流量很小时, 分配联箱中的流型是分层流动时,两相分开流动,气相在上,液相在下。因为分支管的入口与联箱的接口在联箱的上部,所以,在距联箱入口近的地方,气相会阻碍液相进入分支管,从而使气相本身有更容易进入距离分配联箱入口近的分支管的趋势,因此,大多数的气相都会从距离分配联箱入口近的管通过。这时第一根分支管中几乎全是气相,管壁上只有一层极薄的液膜(几乎没有) 。
（2）当气液两相流量进一步提高时, 分配联箱入口流型转变为波状流。分配联箱入口处液相波动更加激烈, 波浪的顶峰会到达分配联箱的顶部,从而形成间歇状流动。当分配联箱顶部流过气相时,管1的进口处会随之流入气体;当分配联箱顶部流过液相时,管1的进口处会随之流入液相，从而使管1也发生间歇状流动。这时有更多的液相直接流入第1根分支管。第一根分支管对气相的分流仍很大,这就使第一根分支管后的联箱中的流速大大减小,在管2处分配联箱中又接近了分相流动。于是,就出现了以下现象:管1中是间歇状流,管2中是环状流(几乎全气) 的情况。当气液两相流量较小时,管2处会发生停滞。
（3）当气相流量进一步提高,分配联箱入口流动状况分布在环状流型区,分配联箱入口会发生环状流,引起距分配联箱入口近的管中产生环状流。随着流量的变大,环状流型会向后面的管推进,使各管渐次达到环状流。
总的来讲,第一根分支管对气相始终存在大份额分流,使距离分配联箱入口远的分支管中气相流量
很小,干度较小,从而使其重位压降远远大于第一根分支管。当这些干度小的管中的重位压降和摩阻压降之和大于或等于分支管两端压力降时,就会在这些管中产生流动的停滞或倒流或兼而有之。越远离分配联箱入口的管越容易发生停滞或倒流。
由以上阐述看出,分配联箱入口流型对各分支管中的相分配起很大的作用,进而影响流量分配。
五、实验报告要求
1 在水平集箱和垂直并联管管道系统中，结合实验中所观察到的现象，具体说明在气- 水两相流的低流量工况下,分配联箱中的各种流型对分支管中流量分配特性以及流型分布的影响；
2 阐述在实验中所观察到的距离分配联箱入口近的分支管(在这里是管1) 的流型，以及该管对气相的分流和对其后的分支管中的流型和流量分配的影响；
3 气液两相流量的分配很不均匀但却是有规律的，这时气相更容易进入五根垂直上升管的哪一根？这说明了什么现象？（气相有进入距离分配联箱入口近的管的趋势）
气液两相流
气液两相流流型识别理论的研究进展 摘要：介绍了气液两相流的识别理论，探讨了气液两相流流型的划分方法。叙述了两相流流型软测量方法，并重点介绍了图像处理识别、在线流型技术识别、神经网络、基于压差波动理论、混沌理论等识别流型的新方法。 关键词：气液两相流；流型识别 0 引言 相的概念通常是指某一系统中具有相同成分及相同物理、化学性质的均匀物质成分，各相之间有明显可分的界面。从宏观的角度出发，可以把自然界的物质分为三种，即:气相、液相和固相。单相物质的流动称为单相流，如气体流或液体流。所谓两相流(Two-Phase Flow)或多相流(Multiphase Flow)是指同时存在两种或多种不同相的物质的流动。 近年来随着国内外石油和天然气工业的发展，迫切需要开发出精度较高的油气水三相流量在线测量仪，以便掌握各个油井的生产动态。然而，多年来尽管在这方面进行了大量的研究工作，取得了一些进展，但是仍然没有彻底清晰地认识和了解油气水三相混合物的流动型态。在现今的多相流检测技术领域中，流型的识别问题变得越来越重要。 1 两相流流型 由于存在一个形状和分布在时间和空间里是随机可变的相界面，而相间实际上又存在一个不可忽略的相对速度，致使流经管道的分相流量比和分相所占的管截面比并不相等。这就导致了两相流动结构多种多样，流型十分复杂。流型是影响两相流压力损失和传热特性的重要因素。两相流各种参数的准确测量也往往依赖于对流型的了解。因此为了对两相流的特征参数进行测量，必须了解它们的流型。 1.1垂直上升管中气液两相流流型 （1）、泡状流（Bubbly Flow）：气泡以不同尺寸的小气泡形式随机离散分布在流动的液体中。显然，此时气体为离散相，而液体为连续相。随着气速的增加，气泡尺寸会不断增大。 （2）、段塞流（Slug Flow）：在气泡流动中当气泡的浓度增高时，气泡聚合为直径接近于管内径的塞状或炮弹状气泡，气泡前端部分呈现为抛物线形状。在这些塞状气泡之间可带有小气泡的液团。当气泡快速上升时，液体在气泡与管内壁间的间隙中流动。 （3）、混状流（Churn Flow）：当气泡速度进一步增大时，段塞流中的气泡速度也随之增加并产生破裂、碰撞、聚合和变形，与液体混合成为一种不稳定的上下翻滚的湍动混合物。此时气液两相界为离散相。 （4）、环状流（Annular Flow）：液流沿着管道的内壁形成一层液体薄膜，而气流则在管道中央流动。这样，气液两相都变成了连续相。不过，在这种情况下，管道中央的气体通常还夹带着一些液滴一起流动。 （5）、液丝环状流（Wispy－Annular Flow）：当气液两相流为环状流时，继续增加液相流量，管壁的液膜将加厚且含有小气泡，中心的液滴浓度增加，被中心
气液两相流 整理
第一章概论 相的概念：相是体系中具有相同化学组成和物理性质的一部分，与体系的其它均匀部分有界面隔开 两相流动的处理方法：双流体瞬态模拟方法和精确描述物理现象的稳态机理模型是多相管流研究的主要方法 目前研究存在的问题：1、多相流问题未得到解析解；2、油气水三相流的研究不够深入；3、水平井段变质量流动研究较少；4、缺乏向下流动的综合机理模型；5、缺乏专用研究仪器 气液两相流的分类：1、细分散体系：细小的液滴或气泡均匀分散在连续相中 2、粗分散体系：较大的气泡或液滴分散在连续相中 3、混合流动型：两相均非连续相 4、分层流动：两相均为连续相 气液两相流的基本特征： 1、体系中存在相界面：两相之间也存在力的作用，出现质量和能量的交换时伴随着机械能的损失 2、两相的分布情况多种多样：两相流动中两相介质的分布称为流型 3、两相流动中存在滑脱现象：相间速度的差异称为滑脱，滑脱将产生附加的能量损失 4、沿程流体体积流量有很大变化，质量流量不变 气液两相流研究方法： 1、经验方法：从气液两相流动的物理概念出发，或者使用因次分析法，或者根据流动的基本微分方程式，得到反映某一特定的两相流动过程的一些无因次参数，然后依据实验数据整理出描述这一流动过程的经验关系式。 优点：使用方便，在一定条件下能取得好的结果 缺点：使用有局限性，且很难从其中得出更深层次的关系 2、半经验方法：根据所研究的气液两相流动过程的特点，采用适当的假设和简化，再从两相流动的基本方程式出发，求得描述这一流动过程的函数关系式，最后用实验方法确定出函数关系式中的经验系数。 优点：有一定的理论基础，应用广泛 缺点：存在简化和假设，具有不准确性 3、理论分析方法：针对各种流动过程的特点，应用流体力学方法对其流动特性进行分析，进而建立起描述这一流动过程的解析关系式。 优点：以理论分析为基础，可以得到解析关系式 缺点：建立关系式困难，求解复杂 研究气液两相流应考虑的几个问题： 1、不能简单地用层流或紊流来描述气液两相流 2、水平或倾斜流动是轴不对称的 3、由于相界面的存在增加了研究的复杂性 4、总能量方程中应考虑与表面形成的能量问题 5、多相流动中各相的温度、组分的浓度都不是均匀的，相之间有传热和传质 6、各相流速不同，出现滑脱问题，是多相流研究的核心与重点 流动型态：相流动中两相介质的分布状况称为流型或两相流动结构 流型图：描述流型变化及其界限的图。把流型变换的实验数据加以总结归纳后，按照两个或多个主要的流动参数绘成曲线，便可以得到流型图。 影响流型的因素：1、各相介质的体积比例2、介质的流速3、各相的物理及化学性质(密度、粘度界面张力等)4、流道的几何形状5、壁面特性6、管道的安装方式 流型分类：1、根据两相介质分布的外形划分；垂直气液两相流：泡状流、弹状流、段塞流、环状流、雾状流。水平气液两相流：泡状流、团状流、层状流、波状流、冲击流、环状流、雾状流。 2、按流动的数学模型或流体的分散程度划分为：分散流、间歇流、分离流。 两种分类方法的比较：第一类划分方法较为直观；第二类划分方法便于进行数学处理 气液两相流的特性参数： 质量流量:单位时间内流过过流断面的流体质量，kg/s， 气相质量流量:单位时间内流过过流断面的气体质量，kg/s， l g G G G+ =
气液两相流
热物理量测试技术1 概述 两相流广泛应用于热能动力工程、核能工程、低温工程以及航天领域等许多领域。所谓两相流，广义上讲是指一种物质或两种物质在不同状态下的流动，其中气体和液体一起流动称为气液两相流。对于两相流中的气液混合物，它们可以是同一种物质，即汽—液(如水和水蒸气)，也可以是两种不同的物质，即气—液(如水和空气混合物)。气液两相流是一个相当复杂的问题，。在单相流中，经过一段距离之后，就会建立一个稳定的速度场。但对于两相流，例如蒸汽和水，则很难建立一个稳定的流动，因为在管道流动中有压降产生，由于此压降作用会产生液体的蒸发，所以在研究气液两相流时必须考虑两相间的传热与传质问题。 两相流学科还处于半经验半理论阶段，对于两相流的流动和传热规律进行研究时，除了依靠各种数学物理模型外，还要依靠实验，这就需要两者相结合从而更好地进行研究。 2 两相流压降测量[1] 压降，即两相流通过系统时产生的压力变化，是两相流体流动过程中的一个重要参数。保持两相流体流动所需的动力以及动力系统的容量和功率就取决于压降的大小。一般说来，两相流体流动时产生的压降一般由三部分组成，即摩擦阻力压降、重位压降、加速压降，管道系统出现阀门、孔板等管件时，还需测量局部压降。目前，常用差压计或传感器来测量两相流压降。 2.1 利用差压计测量压降 应用差压计测量气液两相流压降的测量原理图如图1所示。所测压降为下部抽头的压力与上部抽头压力之差。在差压计的Z1截面上可列出压力平衡式如下： （2.1）式中，为取压管中的流体密度；为差压计的流体密度。 由（2.1）可得： （2.2）由上式可知，要算出压降的值，必须知道取压管中的流体密度和差压计读数。 当管中流体不流动时：
浅析气液两相流及其应用
浅析气液两相流及其应用 浅析气液两相流及其应用 摘要：气液两相流存在于石油、天然气、动力、化工、水利、航天、环境保护等工业中，其研究已成为国内外学者广泛关注前沿学科。本文概要性的描述了气液两相流的应用背景、流动型式，并介绍了气液两相流参数检测的手段和两相流计算的基本方法。 关键词：气液两相流流动型式参数检测计算方法 1.气液两相流的应用背景 近些年来，石油、天然气、动力、化工、水利、航天、环境保护等工业的迅速发展促进了气液两相流的研究和应用。在实际应用中可以将凝析天然气简化的看作气相为甲烷，液相为水的气液两相流[3]。为了在实现天然气井口对凝析天然气气、液两相流量的实时在线测量，需要对其进行相应研究。再如，火力发电厂中锅炉的汽水分离、蒸发管中的汽水混合物的流动都属于气液两相流问题[1]。 2.气液两相流的流动型式 气液两相流中气液两相的分界面多变，其流动结构受各相的物理特性、各相流量、压力、受热、管道布置等影响。在不同的流型下，两相流的流体力学特性不同，因此为了研究两相流的运动规律，必须研究其运动型式。 在水平管道中，气液两相流常见流动形态如图1所示。 图1 水平管道中气液两相流流型 水平管中，气泡流的特征为液相中带有散布的细小气泡，由于受到重力的影响，气泡多位于管子上部。随着泡状流中的气相流量的增加，气泡聚结成为气塞，气塞一般较长，且多沿管子上部流动。当气、液两相流速均较小，会受到重力分离效应产生分层流，而当分层流动中气相速度较大时，气液的交界面将产生扰动波形成波状流。若气相速度再增大，则气液分界面由于剧烈波动将有一部分与管道顶部接触，分隔气相成为气弹，从而形成弹状流，大气弹则将在管道上部高速运动。
井筒气液两相流基本概念
第二节井筒气液两相流基本概念 一、教学目的 掌握井筒气液两相流动的特点、流态及其特征；井筒气液两相流动中能量平衡方程的推导以及压力分布计算的方法（按压力增量迭代和按深度增量迭代方法）。 二、教学重点、难点 教学重点： 1、气液两相流的特性； 2、井筒气液两相流动的能量平衡方程。 教学难点： 1、滑脱及其特征； 2、气液两相流动的能量平衡方程。 三、教法说明 课堂讲授并辅助以多媒体课件展示相关流态图形。 四、教学内容 本节主要介绍两个方面的问题： 1.井筒气液两相流动的特性. 2.井筒气液两相流能量平衡方程及压力分布计算步骤. (一) 井筒气液两相流动的特性 相的概念:相是体系中具有相同化学组成和物理性质的一部分，与体系的其它均匀部分有界面隔开。 例如：水--冰系统、泥浆、油--气--水等均是多相体系
油气是深埋于地下的流体矿藏。随压力的降低，溶解气将不断从原油中逸出，因此，井筒中将不可避免地出现气液两相流动。采油设备的优化设计和工况分析、油气集输设计等都离不开气液两相流的理论与计算方法。 2、气液混合物在垂直管中的流动结构——流动型态的变化 流动型态（流动结构、流型）： 流动过程中油、气的分布状态。 影响流型的因素：
气液体积比、流速、气液界面性质等。 ①纯液流 当井筒压力大于饱和压力时，天然气溶解在原油中，产液呈单相液流。 ②泡流 井筒压力稍低于饱和压力时，溶解气开始从油中分离出来，气体都以小气泡分散在液相中。 滑脱现象： 混合流体流动过程中，由于流体间的密度差异，引起的小密度流体流速大于大密度流体流速的现象。 如：油气滑脱、气液滑脱、油水滑脱等。 特点：气体是分散相，液体是连续相； 气体主要影响混合物密度，对摩擦阻力影响不大； 滑脱现象比较严重。 ③段塞流 当混合物继续向上流动，压力逐渐降低，气体不断膨胀，小气泡
气液两相流
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要。 1 两相流流型由于存在一个形状和分布在时间和空间里是随机可变的相界面，而相间实际上又存在一个不可忽略的相对速度，致使流经管道的分相流量比和分相所占的管截面比并不相等。 这就导致了两相流动结构多种多样，流型十分复杂。 流型是影响两相流压力损失和传热特性的重要因素。 两相流各种参数的准确测量也往往依赖于对流型的了解。 因此为了对两相流的特征参数进行测量，必须了解它们的流型。 1.1 垂直上升管中气液两相流流型（1）、泡状流（Bubbly Flow）：气泡以不同尺寸的小气泡形式随机离散分布在流动的液体中。 显然，此时气体为离散相，而液体为连续相。 随着气速的增加，气泡尺寸会不断增大。 （2）、段塞流（Slug Flow）：在气泡流动中当气泡的浓度增高时，气泡聚合为直径接近于管内径的塞状或炮弹状气泡，气泡前端部分呈现为抛物线形状。 在这些塞状气泡之间可带有小气泡的液团。 当气泡快速上升时，液体在气泡与管内壁间的间隙中流动。 （3）、混状流（Churn Flow）：当气泡速度进一步增大时，段塞流中的气泡速度也随之增加并产生破裂、碰撞、聚合和变形，与液体混合成为一种不稳定的上下翻滚的湍动混合物。 此时气液两相界为离散相。
实验三气液两相流实验
气液两相流实验 实验1 垂直上升管中气液两相流特性实验 一、实验目的 1. 在大型电站锅炉中垂直布置的锅炉水冷壁管被广泛应用，本实验将模拟其两相流现象和水动力特性； 2. 通过观察垂直上升管中气液两相流的流型，进一步加深了解垂直上升管中气液两相流型的特点； 3. 对垂直上升管中气液两相流的压力降有比较直观的认识，并掌握垂直上升管中气液两相流的压力降的计算方法。 二、实验仪器 仪器名称型号参数范围 水泵FS40 11m3/h 气泵HG-1100 180m3/h 电磁流量计DXLD-25 0.53-21m3/h 转子气体流量计LZB-4 0-400L/h 转子气体流量计LZB-15 0-4m3/h 转子气体流量计LZB-25 0-50m3/h 三、实验原理图 1 水箱 2 空气压缩机 3 磁力泵 4 转子流量计 5电磁流量计 6 气液混合器 7 减压阀 8 调节阀 9截止阀 10球阀 11 水集箱 12 针阀 13 过滤器 四、实验任务 1.观察垂直上升管中气液两相流的流型：
(1)打开系统电源，使气体、液体流量计预热2分钟；然后打开采集程序，记下采集程序上显示的气路 和水路温度（根据此温度查出水和空气的密度）； (2)打开磁力泵，将主路的调节阀开度调小和旁路的调节阀开度调大,同时将垂直上升管实验段水路的球 阀开启，使水缓慢地流过实验段，直到取压管内大体上充满水为止； (3)关闭磁力泵和水路的球阀,打开空气压缩机和气路的球阀,将50-500L/min转子流量计一路的针阀开 启，调节针阀开度,使转子气体流量计所测得的体积流量保持在300L/min；打开磁力泵，调节主路和旁路的调节阀开度,将主路阀门开度达到最小，旁路阀门开度达到最大。按下表调节气量和水量，观察并记录垂直上升管中气液两相流的流型的变化； 水流量（L/min）0.6-1.6（96L/h，LZB-10）0.7-1.4 空气（L/min）160-220(13.2m3/h,LZB-25) 18-36 流型环状流块状流 水流量（L/min）0.65-1.5 3.6-5.6 空气（L/min）5-158.6-15.6 流型弹状流泡状流 （4）实验完毕时，先关闭磁力泵，然后关闭实验段水路的球阀，再关闭气路的球阀，最后关闭空气压缩机同时关闭气路的针阀。
气液两相流传热实验
气液两相流传热实验 一、实验目的 1、通过测定换热器冷、热流体的流量，测定换热器的进、出口温度，熟悉换热器性能的测试方法； 2、了解套管换热器的结构特点及性能。 3、通过测定参数计算换热器流体的热量；计算换热器的传热系数；并整理成准数关联式形式。 二、基本原理 1、概述 本换热器性能测试实验装置，主要对应用较广的套管式换热器进行其性能的测试。其中，对套管式换热器可以进行顺流和逆流两种方式的性能测试。 换热器性能实验的内容主要为测定换热器的总传热系数，对数传热温差和热平衡误差等，并对实验数据进行整理，分析流体无相变时的对流传热系数与Dittus-Boelter 关联式。 2、实验装置参数 本实验所用的热水加热采用电加热方式，采用热水加热常温空气。冷—热流体的进出口温度采用pt100加智能多路液晶巡检仪表进行测量显示，实验台参数如下： （1）电加热管总功率：3KW （2）冷热流体风机：允许工作温度：<80℃，额定流量：76 m 3/h 电机电压：220V 电机功率：750W （3）孔板流量计： 流量：8-30m 3/h 允许工作温度：0-80℃ 3、对流传热系数α的测定： 根据传热总方程，用实验测定。 m Q S t α= ? 式中：α－管内流体对流传热系数，W/（m 2·℃）； Q －传热速率W ；
S －管内换热面积， m 2 ； ?t m －对数平均温度差，℃。 本实验中，具体的计算过程如下： ,,56()m h p h Q q c t t =-，热水的物性数据取定性温度 56 2 t t +下的数值,计算质量流量, /m c V t q q kg s ρ=。 换热面积2 o S d l m π=，此处管内径0.016m ，壁厚0.0015m ，管长1.3m 。 {}()2121/ln /T T T T t m ???-?=? 851t T T -=? 762t T T -=? t 5，t 6为热流体进出口温度， T 7，T 8为冷流体进出口温度。 依次可以求出对流传热系数α。 4.关联式的整理 求出努塞尔准数i u d N αλ=，普朗特准数p r c P μλ=，雷诺准数i e ud R ρμ =。准数关联式为0.3m u e r N AR P =，其中的A ，m 可以用图解法得到。具体做法是：先把关联式变换成 0.3m u e r N AR P =，然后两边取对数0.3 ln ln ln u e r N m R A P =+，求出m 和A 。 三、实验装置与流程 1．实验装置流程： 本实验装置采用空气和用阀门换向进行并逆流实验；工作流程如图2-1所示，换 热形式为热水—冷空气换热式。
气液两相流流型实验报告
气液两相流流型实验报告 实验名称：气液两相流流型 实验目的： 1. 熟悉台架,掌握流量测量仪表的使用； 2. 掌握常见两相流流型的划分方法及相关规律，观察水平管中不同流型的特点； 3. 根据各工况点实验数据绘制两相流流型图，并与典型流型图做比较。 实验任务： 实验测量数据： ,,,. (1) 测取不同情况下气相，液相流量；记录P P t t w 气减室 (2) 判别流型 要求： (1) 实验数据汇总表； (2) 绘制αβ -曲线 (3) 根据实验数据用Weisman图判别流型 实验原理 1、水平管道中气液两相流流型的划分及各流型特征 在水平管道中的气液两相流，由于重力影响使流型结构呈现不对称性，因而水平管中的流型特征变得较为复杂。Oshinowo流型划分原理使流型变得相对简单，根据Oshinowo的划分原则，一般把水平管道中的流型划分为六种，泡状流、塞状流、层状流、波状流、弹状流、环状流。 （1）泡状流 在泡状流中，气相是以分离的气泡散布在连续的液相内，气泡趋向于沿管道上半部流动，这种流型在含气率低时出现。 （2）塞状流 在塞状流中，小气泡结合大气泡，如栓塞状，分布在连续的液相内，大气泡也是趋向于沿管道上部流动，并且在大气泡之间还存在一些小气泡。 （3）层状流 在层状流中，两个相的波动被一层较光滑的分界面隔开，由于重力和密度不同，气相在上部液相在下部分开流动。层状流只有在气相和液相的速度都很低时才出现。 （4）波状流
当气流速度增大时，在气、液分界面上掀起了扰动的波浪，分界面由于受到沿流动方向的波浪作用而变得波动不止。 （5）弹状流 当气体流速更高时，分界面处的波浪被激起与管道上部管壁接触，并形成以高速沿管道向前推进的弹状块。 （6）环状流 当气体流速进一步增高时，就形成气核和环绕管周的一层液膜，液膜不一定连续均匀的环绕整个管周，管子的下部液膜较厚，在气芯中也夹带有液滴。 表1水平绝热管中的流型变化 A表示环状流（annular）；B表示气泡（bubble）； BTS表示中空气弹（blow through slug）；D表示液滴（droplet）； F表示液膜（film）；IW表示平缓波（inertial wave）； LRW表示大翻卷波（large roll wave）；PB表示气栓加气泡（plug＆bubble）；PF 表示气栓加泡沫（plug＆froth）；R表示涟漪波（ripple）； RW表示翻卷波（roll wave）；S表示气弹（slug）；ST表示层状流（stratified）。
气液两相流实验指导
实验三气液两相流实验 气液两相流是近几十年发展起来的一门新学科，在热能、动力、化工、核能、制冷、石油、冶金、航空航天、气力输送、液力输送、叶轮机械、生物技术、电子设备冷却等领域均有重要应用，已经成为研制、设计和运转这些重要工业关键设备的必备理论知识。 通过气液两相流的实验研究，是掌握气液两相流规律的基本方法。本实验指导书根据目前已有的科研成果和国内外有关的成就，结合热能工程专业特点，针对大型电站锅炉中的水动力问题，制定如下实验内容：①垂直上升管中气液两相流的流型和管内气液两相流的压力降；②倾斜管中气液两相流的流型和管内气液两相流的压力降；③气液两相流流经孔板的流型；④气液两相流流经文丘里管的流型；⑤水平集箱和垂直并联管的管道系统通过以上实验内容，希望能达到下列目的：①了解大型电站锅炉中的水动力特性和两相流基本现象；②能够从基本原理与动手实践的角度切实训练学生进行实验的基本能力，使学生知其然、也知其所以然；③使学生从实验设计、仪器选型、实验操作、数据提取与分析处理等各个环节能够训练出真正的实验技能，能够完成合格的实验报告。
实验1 垂直上升管中气液两相流特性实验 一、实验目的： 1. 在大型电站锅炉中垂直布置的锅炉水冷壁管被广泛应用，本实验将模拟其两相流现象和水动力特性； 2. 通过观察垂直上升管中气液两相流的流型,进一步加深了解垂直上升管中气液两相流型的特点； 3. 对垂直上升管中气液两相流的压力降有比较直观的认识，并掌握垂直上升管中气液两相流的压力降的计算方法； 二、实验仪器： 仪器名称型号参数范围 磁力泵50CQ-50 130L/min 空气压缩机V-1.2/10 1.2m3/min 电磁流量计MF/E2004011100EH11 282.6 L/min 涡轮气体流量计CP 32700-10 1-5L/min 涡轮气体流量计CP 32700-16 5-50 L/min 涡轮气体流量计CP 32700-22 50-500 L/min 差压变送器1151DP4E22B3 10KPa 差压变送器1151DP5E22B3 100KPa 压力变送器1151GP6E22B3 300KPa 三、实验原理图：
汽液两相流原理
最新型SWQ－4型汽液两相流自调节液位控制器 ________________________________________ 1．技术简介： 1.1. 最新型SWQ-4型升级版（前几代产品已经淘汰）是在前几代产品的基础上，为解决以往应用过程中所存在的问题而研制的。较前几代产品在技术性能上有了质的突破。克服了以往稳定性相对较差以及调节控制范围较小的弊端（2、3型产品一般只能在100%～70%负荷范围工作），尤其是低负荷调节控制能力较差的缺点。所以它较前几代产品的最大特点是：调节幅度更大，适应变工况能力更强，水位保持更稳定。在勿需安装出入口阀的情况下它的传感器和调节系统的结构可以保证运行负荷大幅度波动（对于200MW以下机组可达100％～30％～10％，对于300MW及600MW机组至少达到100%～30%）时，液位波动不超过±30mm。可以说最新型SWQ-4型升级版产品，已将汽液两相流自调节液位控制器技术推向了新的高度，更加体现了它的先进性和科学性。而这是传统的机械浮球式、电动式、气动式所无法比拟的，是理想的更新换代产品。这也是该产品之所以越来越受到广大用户青睐的根本所在。 1.2. 产品主要特点: 高科技、高品质，工作原理先进，概念新颖，无机械运动部件，无蚀点，无电气、气动元件，无泄漏，运行安全可靠，使用寿命长，无任何外力驱动，属自力式智能调节。 1.3. 技术特性 1.3.1. 使用范围广，适应性强； 1.3. 2. 液位自调节稳定: 由于该装置可实现机组各种工况下液位自动连续调节, 故液位处于相对稳定状态； 1.3.3. 安全可靠性高: 无任何机械活动部件及电动传动控制系统,即勿需外力驱动，属自力式智能调节，其设计原理先进,可靠性、安全性尤为突出； 1.3.4. 寿命长: 内芯采用优质不锈钢材料, 高温下耐腐蚀, 使用寿命至少在10年以上； 1.3.5. 无故障、免维护: 使用寿命及可靠性能满足设备长周期运行； 1.3.6. 易安装: 改造旧设备简单易行，系统布置简洁、美观。 2.工作原理（参照系统示意图）： 系统示意图 ※. 构造及作用---该水位调节器由传感变送器和调节器两部分组成。传感变送器（信号管）的作用是发送水位信号和变送调节用汽；调节器的作用是控制出口水量。相当于调节器的执行机构。 ※. 工作原理---汽液两相流是基于流体力学理论、利用汽液两相流的流动特性设计的一种全新概念的水位控制器。加热器的水位上升时，传感变送器内的水位随之上升，导致发送的调节汽量减少，因而流过调节器的汽量减少，水量增加，加热器水位随之下降；反之，加热器水位下降时，传感变送器内的水位随之下降，导致变送器内的汽量增加，因而流过调节器的水量减少，加热器水位随之上升。由此实现了加热器水位的自动控制。 3. 适用范围： 适用于电力、石油、化工、造纸、印染、冶金等部门的各类热交换器的液位控制。如火电厂中6MW～600MW机组的高、低压加热器（包括末级低加和疏水泵低加），轴封加热器，生水加热器，热网加热器，高、低压连续排污扩容器、疏水膨胀器，化工部门的碱厂和粉煤灰综合利用的蒸发器等。 总之，只要有汽液界面，需要控制疏水出口流量的压力容器均可应用本产品。 4.设计参数及型号规格：
气液两相流
气液两相流 Hessen was revised in January 2021
热物理量测试技术1 概述 两相流广泛应用于热能动力工程、核能工程、低温工程以及航天领域等许多领域。所谓两相流，广义上讲是指一种物质或两种物质在不同状态下的流动，其中气体和液体一起流动称为气液两相流。对于两相流中的气液混合物，它们可以是同一种物质，即汽—液(如水和水蒸气)，也可以是两种不同的物质，即气—液(如水和空气混合物)。气液两相流是一个相当复杂的问题，。在单相流中，经过一段距离之后，就会建立一个稳定的速度场。但对于两相流，例如蒸汽和水，则很难建立一个稳定的流动，因为在管道流动中有压降产生，由于此压降作用会产生液体的蒸发，所以在研究气液两相流时必须考虑两相间的传热与传质问题。 两相流学科还处于半经验半理论阶段，对于两相流的流动和传热规律进行研究时，除了依靠各种数学物理模型外，还要依靠实验，这就需要两者相结合从而更好地进行研究。 2 两相流压降测量[1] 压降，即两相流通过系统时产生的压力变化，是两相流体流动过程中的一个重要参数。保持两相流体流动所需的动力以及动力系统的容量和功率就取决于压降的大小。一般说来，两相流体流动时产生的压降一般由三部分组成，即摩擦阻力压降、重位压降、加速压降，管道系统出现阀门、孔板等管件时，还需测量局部压降。目前，常用差压计或传感器来测量两相流压降。 利用差压计测量压降 应用差压计测量气液两相流压降的测量原理图如图1所示。所测压降为下部抽头的压力与上部抽头压力之差。在差压计的Z 截面上可列出压力平衡式如 1 下： P1+(P2?P1)P P P=P2+(P4?P3)P P P+ (P3?P1)P P P（） 式中，P P为取压管中的流体密度；P P为差压计的流体密度。
试验目的通过试验观察气液两相流的各种流型掌握流型
※<实验一气液两相流流型测试> 一、实验目的 1．通过实验、观察气液两相流的各种流型。 2．掌握流型的测量方法。 3．分析和探讨两相流动中流型的影响因素。 二、实验装置介绍 1．流程 来自压缩机的空气经过测定压力、温度、流量后进入混合器中与来自离心泵、并经过计量后的水混合；然后，气液两相流体先进入到（Dg25或Dg50）水平测试管段，经可调倾角的Dg25或Dg50上、下坡测试管段；最后经Dg80水平测试管进入分离罐，空气从分离罐上方排出，水进泵循环使用。其流程示意图见图1。 2．实验设备和方法 (1)离心泵，(2)气液涡轮流量计组，(3)手动电动球阀，(4)混合器，(5)观察管，(6)分离罐，(7)V－3∕S－1型压缩机等。 实验管段有φ32×2.5、φ60×3、φ89×3.5三种规格共7个实验测试管段，每个测试管段配置有机玻璃管，可观察管内流型。 三、实验注意事项 1．爱护实验设备，不得踩踏管线。 2．未经教师许可，不得乱动实验架上的阀门、仪表等设备。否则，由此引起的设备损坏，学生应负一定经济责任。 四、实验内容 观察气液两相流的各种流型，分析流型的影响因素。 五、实验课进行方法 1．组织学生进行实验预习，搞清实验流程。 2．细心观察老师启动实验架步骤，并做记录。 3．观察研究老师是怎样调节管路内流型的，实验中你看到哪几种流型？并
对观察到的流型进行描述和分析。 4．实验数据交教师检查，认为合格后，方可结束实验；若老师认为数据误差太大，应重新测定。 5．实验结束后，清理实验室，恢复实验前状态。 六、实验报告要求 1．简述实验中所观察到的流型并分析影响流型的各种因素。 2．根据实测参数用布里尔法和曼徳汉法判断Dg50水平管段的流型，并与实验观察到的流型进行对比。 3．据实测参数用布里尔法判断Dg50上坡和下坡管段的流型并进行对比。 5 ※<实验二气液两相流压降及截面含液率的测量> 一、实验目的 1．掌握测量管段压降和截面含液率的测量方法。 2．分析和探讨两相流动中截面含液率及压降的影响因素。 二、实验装置介绍 1．流程 来自压缩机的空气经过测定压力、温度、流量后进入混合器中与来自离心泵、并经过计量后的水混合；然后，气液两相流体先进入到（Dg25或Dg50）水平测试管段，经可调倾角的Dg25或Dg50上、下坡测试管段；最后经Dg80水平测试管进入分离罐，空气从分离罐上方排出，水进泵循环使用。其流程示意图见图1。 2．实验设备和方法 (1)离心泵，(2)气液涡轮流量计组，(3)手动电动球阀，(4)混合器，(5)压力表、压力传感器、温度传感器，(6)观察管，(7)分离罐，(8)V－3∕S－1型压缩机等。 实验管段有φ32×2.5、φ60×3、φ89×3.5三种规格共7个实验测试管段，每个测试管段配置有机玻璃管。用压力传感器测量管段压力，用两个压力传感器
气液两相流
气液两相流 集团公司文件内部编码：（TTT-UUTT-MMYB-URTTY-ITTLTY-
热物理量测试技术 1概述 两相流广泛应用于热能动力工程、核能工程、低温工程以及航天领域等许多领域。所谓两相流，广义上讲是指一种物质或两种物质在不同状态下的流动，其中气体和液体一起流动称为气液两相流。对于两相流中的气液混合物，它们可以是同一种物质，即汽—液(如水和水蒸气)，也可以是两种不同的物质，即气—液(如水和空气混合物)。气液两相流是一个相当复杂的问题，。在单相流中，经过一段距离之后，就会建立一个稳定的速度场。但对于两相流，例如蒸汽和水，则很难建立一个稳定的流动，因为在管道流动中有压降产生，由于此压降作用会产生液体的蒸发，所以在研究气液两相流时必须考虑两相间的传热与传质问题。 两相流学科还处于半经验半理论阶段，对于两相流的流动和传热规律进行研究时，除了依靠各种数学物理模型外，还要依靠实验，这就需要两者相结合从而更好地进行研究。 2两相流压降测量[1] 压降，即两相流通过系统时产生的压力变化，是两相流体流动过程中的一个重要参数。保持两相流体流动所需的动力以及动力系统的容量和功率就取决于压降的大小。一般说来，两相流体流动时产生的压降一般由三部分组成，即摩擦阻力压降、重位压降、加速压降，管道系统出现阀门、孔板等管件时，还需测量局部压降。目前，常用差压计或传感器来测量两相流压降。 2.1利用差压计测量压降 应用差压计测量气液两相流压降的测量原理图如图1所示。所测压降为下部抽头的压 截面上可列出压力平衡式如下： 力与上部抽头压力之差。在差压计的Z 1
P1+(P2?P1)P P P=P2+(P4?P3)P P P+(P3?P1)P P P （2.1） 式中，P P为取压管中的流体密度；P P为差压计的流体密度。 由（2.1）可得： P1?P2=(P3?P1)P(P P?P P)+(P4?P2)P P P（2.2）由上式可知，要算出压降P1?P2的值，必须知道取压管中的流体密度P P和差压计读数P3?P1。 当管中流体不流动时： P1?P2=g P P(P4?P2)（2.3） 式中，P P为两相混合物平均密度。 将式（2.3）代入（2.1）。可得两相流体静止时，差压计中读数如下： (P4?P2)（2.4） P3?P1=P P?P P P P?P P 图1气液两相流系统中的压降测量 从上面的方程式可知，为了从差压计得到压降，确定取压管中流体密度P P是十分重要的，这意味着取压管中的流体必须为单相液体或气体。因此在测量两相流压降时，需要一个装置保证取压管中永远充满液体，一般在取压管后接一个气液分离器。 图2带有气液分离器的测量系统 1-实验段；2-气液分离器；3-取压管；4-差压计；5-温度测点；6-排气阀 如图2所示，气液混合物进入气液分离器后分离，气相在上部，液相在下部，这样就可保证差压计取压管中全部为液体。但此时必须知道差压计中液体的温度，因为差压计中液体的密度与温度有关。测量时试验段中为气液混合物，因此必须对两侧的密度差进行修正。 2.2利用传感器测量压降
气液两相流观察与管道阻力的测定
气液两相流的观察与管阻测定 一、实验目的 （1）了解垂直上升管中气液两相流的不同流型； （2）学习管路阻力损失（ h）、管路摩擦系数（λ）、管件局部阻力系数（ζ） f 的测定方法，并通过实验了解它们的变化规律，巩固对流体阻力基本理论 的认识； （3）学习对数坐标纸的用法； 二、实验任务 （1）调整气液流速，观察不同气液比下两相流的变化； （2）测定流体流经直管时的摩擦系数与雷诺系数的关系； （3）测定流体流动属滞留状态时，直管摩擦系数与雷诺系数的关系； （4）测定o 90标准弯头的局部阻力系数。 三、试验方法及其理论原理 1．气液两相流流型 在气液比不同的条件下，气液两相流可形成泡状流、弹状流（柱塞流）、环状流等形式。实验时，通过调整气液两相的流量，实现气液比的不断增大，观察流型变化。
2. 管道摩擦系数测定法 直管的摩擦系数是雷诺数和管的相对粗糙（d ε ）的函数，即)(Re,d εφλ=， 因此，相对粗糙度一定，λ与Re 有一定的关系。根据流体力学的基本理论，摩擦系数与阻力损失之间存在如下的关系： 2 2 u d l h f λ = （1） 式中：f h ——阻力损失，kg J ； l ——管段长度，m ； d ——管径，m ； u ——平均流速，s m ； λ——摩擦系数。 管路的摩擦系数是根据这一原理关系来测定的。对已知长度、管径的直管，在一定流速范围内，测定阻力损失，然后按式（1）求出摩擦系数。根据能量恒算方程 f h u g z P u g z P +++=+++2 22 22211 ρωρ （2） 在一条等直径的水平管上选取两个截面，测定λ～Re 的关系，则这两截面间管段的阻力损失变简化为 ρ 2 1P P h f -= （3） 两截面管段的压力差为（21P P -）可用U 形管压差计测量，也可以使用压力变送器进行测量。 用流量计测定流体通过已知管段的流量，在已知d 的情况下流速可以通过式u d V 24 π = 计算，由流体的温度可查得流体的密度ρ、粘度μ，因此，对于每 一组测得的数据可分别计算出对应的λ和Re 。 管道内气液两相流的摩擦阻力计算 管道内气液两相流的摩擦阻力计算主要采用洛克哈特—马蒂内利计算方法，
能源系统中的气液两相流-复习大纲
复习大纲 考试题型： 1. 名词解释 2. 选择题 3. 简答题 4. 推导题 5. 计算题 复习要点： 第一章 两相流基本参数及其计算方法 1. 质量含气率x （热平衡含气率）、容积含气率β、截面含气率α、滑移比S 的定义及计算式。 2. 气液两相的真实速度（W ''、W '）、折算速度（g J 、f J ）、漂移速度（gm W 、fm W ）和漂移通量（gm J 、fm J ）的定义及计算式。 3. 循环速度和循环倍率的概念；为什么蒸汽发生器的循环倍率应大于4- 4.5？ 4. 两相介质的流动密度m ρ和真实密度o ρ、两相介质的比容m υ的表达式。 5. 两相流特性参数的分类。 6. 证明α、β和x 、S 之间的关系式。 7. 对于均匀加热通道，如何确定沸腾段的长度？ 第二章 两相流的流型和流型图 1. 什么叫流型？其影响因素有哪些？ 2. 垂直上升不加热管中的流型有哪五种？其各自的特征是什么？ 3. 垂直上升加热管中的流型有哪些？与不加热垂直上升管的区别？ 4. 水平不加热管中的流型有哪六种？试说明弹状流和塞状流的区别。 5. 什么叫淹没起始点？液体全部被携带点？流向反转点？淹没消失点？ 第三章 两相流的基本方程 1. 什么叫分相流模型？其基本假设是什么？ 2. 什么叫均相流模型？其基本假设是什么？ 3. 几点规律： （1）在单相流和均相流模型中，动量方程和能量方程的各项对应相等且含义相同；而分相流模型中，动量方程和能量方程的各项不相等且含义也不同。 （2）对于分相流模型，动量方程中的摩阻项只表示流体与管壁间由于摩擦产生的机械能损失，而能量方程中的摩阻项既包括与壁面间的摩阻，也包括截面上由于汽液摩擦产生机械能损失。 （3）对于绝热流动的等截面通道，加速压降为0。
西安交通大学气液两相流作业
题目： 直径D=5.08cm管子，P=180bar，进口流量M=2.14kg/s,进口为饱和水，粗糙管ε D =0.002， 出口干度x e=0.3，管长100m，求?P F。 分别用M—N法、Chisholm方法（经验的C公式）、苏联78年计算标准、我国水动力计算方法。 解：计算结果如下： 1Martinelli-Nelson计算方法 ?LO2=ΔP F ΔP O =f(x,P) ?LO2等于管道中两相流体流动时的摩擦阻力压力降ΔP F和管道中汽-水混合物全部为水时的摩擦阻力压力降ΔP O之比。 对于进口处干度x=0,出口处x=x e的受热管，可按出口干度x e及P值在图中查出自x=0到x=x e的?LO2的平均值，
当x e =0.3，P=180bar=18MPa 时，查图可知平均?LO 2 ≈1.4； 对于管道中汽-水混合物全部为水时的摩擦阻力压力降： ΔP O =λO L D G 2 2A 2ρL 查NIST 软件可知在180bar 压力下ρL =543.54kg/m 3, μL =6.22×10?5Pa?s -1； λO 为假设两相混合物全部为液相时的摩擦阻力系数，采用Churchill 推荐在全Re 数范围内的计算公式： λ=8[(8R e )12+1 (A +B )3/2] 1/12 式中 A ={2.45ln [ 1 ( 7R e )0.9 +0.27(εD ) ]}16 B =(37530/R e )16 其中 R eL = Du L ρL μL =DG AμL =4G πDμL =4×2.14 π×0.0508×6.22×10 ?5≈8.62×105 所以 λO =8[(8 R eL ) 12 + 1(A + B )32 ]1 12≈0.02384 所以 ΔP O =λO L D G 22A 2ρL =0.02384×1000.0508× 2.142 2×(π×0.02542)2×543.54 ≈48 125.36
垂直管内气液两相流的流型判别图
垂直管内气液两相流的流型判别图 预测垂直管内两相流的流型图较少。由于两相流的流型不易拚认，仅有的几种流型图之间差别很大。1961年Griffth和Wallis在研究液节流时提出一张流型图(图6-6)，目的是要划出二个可能发生液节流的区域，即图中的Ⅱ区。该区的范围较宽，除液节流外，还包括了 泡沫流和气泡流的一部分，因此，用这张图预侧工业上忌用的液节流比较保险。这也许就是它在工业上得到广泛应用的原因。本章也建议用这张图来判别垂直炉管内气液两相流的流型。它的坐标按下两式计算: (2.4)炉管内气液两相流的适宜流型 同一般工业管道一样，炉管内不允许出现液节流，因为这种流型会产生水击，发生很大的噪声，严重时会损坏炉管。炉管与一般工业管道不一样的地方是炉管内的流型还要从传热方面提出限制，为了避免油料局部过热发生裂解，炉管内气、液两相流的流型最好是雾状流。
在局部地方，例如泡点附近，要达到雾状流比较困难，也允许出现环状流或分散气泡流。除此之外，其他流型均应避免。值得指出的是，当按计算的坐标值在流型图上找出的定位点比较靠近分界线时，要考虑到气、液两相因为不稳定，有跨过分界线变为另一种流型的可能性。当定位点表示的流型完全不符合要求的，可以缩小炉管直径或加大注人的水蒸气童来获得适宜的流型。 在逐级扩径的汽化段炉管内，不适宜的流型一般出现在每种管径的始端，在继续流动中，随着吸热量的增加和压力的降低，汽化率增加，流速也增加。如果始端流型符合要求，则该管径炉管其他部位的流型也会符合要求。因此，流型判别计算只需对各种管径的始端进行。 3)高流速限制 炉出口条件P1、t1，和e1。;是必须满足的工艺要求。其中，压力p1由与炉子相接的转油线及其后的设备的压力来确定。而温度t1和汽化率e1则靠汽化段炉管的正确设计来满足。如果炉管直径过小，计算流速超高，往往会出现计算流速超过临界流速的情况，此时在炉管与转油线相接的截面突然扩大处，压力和温度陡降，汽化率陡升。压力的陡降是由截面突然扩大的涡流损失造成的，而温度陡降和汽化率陡升则意味着大量的显热转化为潜热。这种情况下，炉出口条件p1，t1只出现在截面扩大了的转油线内，而出口炉管内的压力和温度却远高于p1和t1，汽化率则远低于e1。在转油线上测得的低油温只是一种假象，炉管内的油温可能超过显著裂解温度很多。在炉内管径扩大处的小管径一侧，即每种管径的终端，都可能出现类似的情况。为了减少压降，避免油温超限，必须对计算流速进行限制。一般要求计算的气液混合流速不超过临界速度的80%~90%。为此，需要在每种炉管直径的终端，用 （6-2）式计算临界速度。当发现计算流速超过临界流速的90%时，就应扩大炉管直径。 当流速接近临界速度时，还会发生振动和噪声，甚至造成炉管损坏。这是限制管内流速不能太高的另一个原因。