Complementarity of a Low Energy Photon Collider and LHC Physics

a r X i v :h e p -p h /0308103v 1 9 A u g 2003

nuhep-exp/03-003

UCD-03-08

Complementarity of a Low Energy Photon Collider and LHC Physics

David Asner,1Stephen Asztalos,2Albert De Roeck,3Sven Heinemeyer,4Je?Gronberg,2John F.Gunion,5Heather E.Logan,6Victoria Martin,7Michal Szleper,7and Mayda M.Velasco 7

1

University of Pittsburgh,Pittsburgh,Pennsylvania 15260,USA

2

Lawrence Livermore National Laboratory,Livermore,California 94550,USA

3

CERN,CH-1211Geneva 23,Switzerland

4

Institut f¨u r theoretische Elementarteilchenphysik,LMU M¨u nchen,Theresienstr.37,D-80333M¨u nchen,Germany

5

University of California ,Davis,California 95616,USA 6

University of Wisconsin,Madison,Wisconsin,53706,USA 7

Northwestern University,Evanston,Illinois 60201,USA

We discuss the complementarity between the LHC and a low energy photon collider.We mostly consider the scenario,where the ?rst linear collider is a photon collider based on dual beam tech-nology like CLIC.

PACS numbers:

I.INTRODUCTION

The LHC is scheduled to turn on in the year 2007.Within the ?rst few years of operation LHC will discover the Higgs boson,if it exists.When this long awaited new particle is ?nally found,it will no doubt become the most important object to be studied in detail in high energy physics (HEP)–unless of course at the same time also many other new particles,such as SUSY sparticles,are copiously produced at the LHC –.

The LHC will be able to measure many characteristics of the Higgs boson rather precisely,such as mass and width.However,has not yet been demonstrated that the couplings to fermions and gauge bosons cannot be measured in a model independent way,rather ratios of couplings are directly accessible at LHC.The measurement of other properties,such as spin and CP quantum numbers and Higgs self coupling,will be even more tedious.Hence data on Higgs measurement in di?erent reactions such as in electron-positron and photon-photon collisions will be needed to determine the Higgs parameters in greater detail.

If the physics beyond the Standard Model is low energy supersymmetry,then the mass of the Higgs will be relatively low,e.g.below about 135GeV [1]as predicted in the minimal supersymmetric model (MSSM).This will put the production of Higgs bosons within reach of future lepton or photon colliders.Such colliders bene?t from a much cleaner production environment for Higgs particles as compared to hadron machines.

A linear e +e ?collider is seriously considered as an option for the next large accelerator in HEP [2]by international consensus.Such a machine would certainly be ideal to study the properties of the Higgs particle in detail.These linear colliders,for which presently several proposals exist [3,4,5]are generally huge machines,of a length of about 20-40km,to reach approximately 1TeV center of mass energy (E CM )with conventional accelerating techniques.Re-grettably,it is unlikely that the construction of such an accelerator will start any time before 2007-2009[6],and the construction/commissioning will take of the order of 10years.

Two beam acceleration (TBA)has been proposed as an alternative accelerating technique to reach higher accelerating gradients,and is presently studied most intensively at CERN through the CLIC R&D project [7,8].TBA is still in an experimental stage,but when ready it will allow to construct e +e ?colliders with higher E CM ,and/or,for a more compact e +e ?collider to reach the energy region of interest.That is,one 600m accelerating module with the CLIC technology will accelerate electrons by about 70GeV.The TBA technology has been demonstrated for low currents and small pulses in test facilities CTF1and CTF2at CERN.Presently,the CTF3test facility[9]is under construction and should demonstrate the feasibility of the machine parameters for the drive beam for CLIC.When successful this will allow to complete a technical design for a machine based on TBA.

In this paper we consider physics studies for a Higgs factory which could be decided upon and built,based on TBA, soon after the discovery of a light Higgs at the LHC during the last year of this decade.The smallest(but not necessary simplest)collider would be one based on two TBA modules,which accelerate each an electron beam up to70-75GeV. When these beams are converted into photon beams via Compton scattering using powerful lasers,Higgs particles with a mass of up to130GeV can be produced in the s-channel.Such photon colliders(γC)have been extensively proposed in Ref.[10],and all e+e?linear collider(LC)projects consider such an option as an upgrade of their base-line[3,4,5] program.R&D projects forγC are presently ongoing.To exploit the physics opportunities as discussed in this paper it is further imperative that the electron beams can be polarized,which is generally considered to be technologically feasible.

A low energy Higgs factory driven by aγC based on CLIC technology,such as the one assumed here,has already been elaborated in Ref.[11],and was coined CLICHE.The basic parameters of such a machine and initial physics studies have been presented.As discussed in Ref.[11],the H→γγvertex is due to loop diagrams making it sensitive to physics beyond the Standard Model,and as an example,they show how the precision obtained on the branching ratio measurements made at CLICHE could help us to distinguish between the Standard Model(SM)and its minimal supersymmetric extension, the MSSM.Further work on the comparison between the SM and the MSSM at aγC was discussed in Ref.[12].

Here we follow up on this opportunity,and we extend the physics arguments in favor of vigorously pursuing aγC col-lider,either at CLICHE,or possibly as an adjunct to an upcoming LC.We?nd that CLICHE by itself could provide invaluable complementarity to the LHC.For example,we show the crucial role that CLICHE could play in:(1)detecting and/or con?rming the LHC signal for a CP-even Higgs boson that decays to two light pseudo-scalar Higgs bosons,(2) providing a precise measurement of the H→γγpartial width,which allows us to test large scales in the Littlest Higgs model after combining with branching ratio measurements made at an e+e?collider or the LHC,and(3)in the presence of Higgs-Radion mixing in the Randall-Sundrum model,one could test possible gg andγγanomalous couplings to the h andφamong many other things,since the LHC will give access to the gg coupling,while theγC will give us the coupling toγγ.

II.MACHINE AND DETECTOR DESIGN UPDATE

As discussed in detailed in Ref.[11],the technical requirements to produce aγC with warm accelerating technology and for TBA are compatible,and therefore their R&D is in common.Details about the parameters forγC based on warm,cold and TBA technology can be found in Refs.[3,5,11].Here we will discuss the recent progress in the R&D, and detector requirements due to the environment at the interaction region of aγC.

A.R&D for photon collider technology

The straw man design for theγC technology for a warm machine that was presented at Snowmass2001by LLNL has continued to develop.The MERCURY laser has been commissioning and has reached it’s full repetition rate of10Hz with20Joule pulses.It is now undergoing a major re?t to include the second ampli?er head.Once that is completed it will reach its full power of100Joules.The basic layout of the optics has remained unchanged,but much work is going into the details of aligning the system and maintaining the laser pulse quality,which is critical to e?cient utilization of the laser power.

A collaboration of DESY and MBI have been exploring a design for a cavity laser system to reduce the total laser power by exploiting the larger bunch spacing of TESLA to reuse the laser pulses.This type of system cannot be used for the warm machine since the2.8ns bunch spacing does not allow time to reuse the laser pulse.

Choices in the operating parameters of the electron accelerator can improve the ratio of delivered luminosity to laser power.The percentage of electrons which Compton scatter is set by the laser photon density,and is independent of the electron bunch charge.Maximizing the bunch charge increases the luminosity at no cost in laser power and should always be pursued.In fact,since luminosity increases as the bunch charge squared,it can be a win to reduce the number of

FIG.1:Photon-photon Interactions.(left)Direct interactions involve only electroweak couplings.(center)Once resolved process where one photon probes the parton structure of the other photon,similar to deep inelastic scattering.(right)Twice resolved process where the partons of each photon interact,similar to aρ?ρcollisions.

bunches,while increasing the bunch charge to keep the total beam current constant.This can both increase luminosity, while reducing the total laser power needed,and therefore reduce cost.

B.Resolved photons and impact on detector

The photon is the gauge boson of QED that can couple to the electroweak and strong interactions via virtual charged fermion pairs.As a consequence,photon-photon interactions are more complex than e+e?interactions,and a careful simulation of the beam is extremely important.

In aγC we have a few×1010primary e?,in addition to～2

1At Snowmass2001,it was noted that the cross sections predicted by Pythia were much larger than naively expected from LEP data.At ECF A/DESY in St.Malo,the discrepancy was determined to be approximately an order of magnitude.A more detailed comparison by Asner and de Roeck,narrowed the discrepancy to a factor of six.It was reported at ECF A/DESY in Prague that Pythia predicted the

TABLE I:Pythia parameter settings for resolved photon processes.Other parameters are taken from Ref.[15].

Parameter Setting Explanation

√

s ee=160GeV and

√s=500GeV.The beam parameters for√

TABLE II:Laser and electron beam parameters for

s=160GeV machine and that this procedure is70%e?cient,thus more laser power is required.

Electron Beam Energy(GeV)80250

Events/Crossing0.6 1.8

Tracks/Crossing(p>0.2GeV,|cosθ|<0.9) 3.714.6

Energy/Track(p>0.2GeV,|cosθ|<0.9)0.70GeV0.74GeV

Clusters/Crossing(E>0.1GeV,|cosθ|<0.9) 5.521.8

Energy/Cluster(E>0.2GeV,|cosθ|<0.9)0.45GeV0.49GeV

beam crossing.For the TBA machine beam parameters discussed in Ref.[11],0.1overlay events per beam crossing are expected.Most of the products of theγγ→hadrons will be produced at small angles relative to the photon beam and will escape undetected down the beam pipe.We are interested in the decay products that enter the detector.For this reason we are only considering tracks and showers with|cosθ|<0.9in the laboratory frame,and we require tracks to have momentum greater than200MeV,while the showers must have energy greater than100MeV.The resulting track

√

and shower energy distributions integrated over17,000beam crossings for

s ee=500GeV are shown in Fig.4-7,and summarized in Table III.Experimental,theoretical and modeling errors have not yet been evaluated for these distributions.

Future studies of the physics possibilities of aγC should include the impact of the resolved photons on the event reconstruction,and we need to determine the appropriate number of beam crossing that we need to integrate over.It is generally assumed that theγC and e+e?detectors will be the same or at least have comparable performance.At e+e?,the plan is to integrate over100’s to1000’s of beam crossings.This depends,of course,on the choice of detector technology as well as the bunch structure of the electron beam.At aγC experiment,the desire to minimize the resolved photon backgrounds may drive the detector design to be able to minimize the number of crossings that are being readout together.In preliminary studies,integrating over about10crossings appears tractable.The required detector readout rate due to backgrounds from resolved photons call into question the assumptions that the e+e?andγγdetectors will be based on the same technology and/or have comparable performance.An important distinction between the TESLA

ee Luminosity Spectra

024

ee Center of Mass Energy (GeV)

L u m i n o s i t y x 1032

/3.328 G e V (c m -2 s -1

)

e γ Luminosity Spectra

02

4

e γ Center o

f Mass Energy (GeV)

L u m i n o s i t y x 1032

/3.328 G e V (c m -2 s -1

)

γγ Luminosity Spectra

02

4

50100150

γγ Center of Mass Energy (GeV)

L u m i n o s i t y x 1032

/3.328

G

e V (c m -2 s -1

)

Spin-0

Spin-2

ee Luminosity Spectrum

02468100

200400

ee Center of Mass Energy (GeV)L u m i n o s i t y x 1032

/10.4 G e V (c m -2 s -1

)

e γ Luminosity Spectrum

02468100

200400

e γ Center o

f Mass Energy (GeV)

L u m i n o s i t y x 1032

/10.4 G e V (c m -2 s -1

)

γγ Luminosity Spectrum

0246810γγ Center of Mass Energy (GeV)

L u m i n o s i t y x 1032

/10.4 G e V (c m -2 s -1

)

Spin-0

Spin-2

FIG.3:Luminosity for a 107sec year and associated expectation value for the product of photon polarizations, λλ′ ,are plotted

for

√2

The NLC-e +e ?design has 1.4ns bunch spacing –see the caption of Table II for discussion.

√

FIG.4:Tracks contributing to the resolved photon background for

=160GeV.Energy and cosθdistribution for showers

s

ee

with E>0.1GeV.The plots corresponds to6,700beam crossings.

A.Standard Model expactations at theγC Higgs factory

In the Standard Model,the branching ratios for B r(H→bˉb),B r(H→W W),B r(H→ZZ)and B r(H→γγ)for a Higgs mass of115GeV are:73.7%,8.8%0.9%and0.2%,respectively.In[11],it was shown that the most promising reaction for a115GeV Higgs,isγγ→H→ˉbb,but the expectations for other decay channels like H→W W and H→γγwere also given.Their results are summarized in Table IV.

However,since one of the objectives of aγC Higgs factory would be to test the prediction for these branching ratios,

√

FIG.6:Tracks contributing to the resolved photon background for

=500GeV.Energy and cosθdistribution for showers

s

ee

with E>0.1GeV.The plots corresponds to20,500beam crossings.

and use their measurements to distinguish between the Standard Model and its possible extensions,we are making an e?ort to also look at theγγ→H→ZZ.In order to evaluate the signal to background ratio in this decay mode,we need the cross sections forγγ→ZZ andγγ→four?fermions.

We have made progress adding the processesγγ→γγ,γγ→ZZ andγγ→γZ to Pandora[25].To date,these processes have not been included in Pandora as they are1-loop processes,and as such the cross section is di?cult to calculate.As it is the most interest to us,we have focused on theγγ→ZZ process.

The FormCalc and LoopTools packages[26]can be used to calculate the cross sections for various loop processes.

γγ Luminosity Spectra

00.5

1

γγ Center of Mass Energy (GeV)

L u m i n o s i t y x 1033

/3.12 G e V (c m -2 s -1

)

Spin-0

Spin-2

γγ Effective Polarization

0.5

1

γγ Center of Mass Energy (GeV)

<λλ′

>

FIG.8:Luminosity spectra and beam polarization as functions of E CM (γγ)for the CLIC 1parameters for 75GeV electrons obtained with DIMAD [24]and CAIN [13]for L ee =4.8×1034cm ?2s ?1.

We use code generated from these packages for us by Thomas Hahn,called AAAA ,which can be used to calculate one loop integrals for general 2to 2processes,and 2to 3process.Given the mass,charge,polarization and nature (scalar,fermion,vector or photon)of the initial and ?nal particles AAAA calculates the cross section for a given center of mass energy.We have modi?ed the AAAA code to create a subroutine that returns the cross section for the process γγ→ZZ given the masses of the Z ’s,the initial and ?nal polarizations,cos(θ)and center of mass energy.

We have based the Pandora class for the γγ→ZZ process on the γγ→W W class.When the cross section is required by Pandora we call the subroutine discussed above.

The tools that we have develop will allows us to use the CAIN prediction of the full γγenergy spectra and their corresponding polarization.The expected cross section for γγ→ZZ is smaller than 0.01fb,for the CLICHE luminosity spectra and polarization shown in Fig.8.

In order to determine the impact of γγ→four ?fermions ,background samples were generated with WHIZARD 1.24.For details concerning the usage of WHIZARD for four-fermion processes,please refer to point B 3below.

At the moment,we have only studied the prospects for the detection of γγ→ZZ based on the search for the heaviest decay b ˉbb ˉb ,and compare them to the light decays like e +e ?e +e ?,e +e ?μ+μ?and μ+μ?μ+μ??nal states.The signal sample for γγ→H →ZZ →b ˉbb ˉb was generated using Pythia 6.158with an interface to CAIN to get the correct CLICHE spectrum.Event reconstruction and analysis were done in the framework of the FastMC program and PAW.About 75%of generated events had four or more reconstructed jets.We required |cos Θj |<0.9for j =1,2,3,4,where Θj is the polar angle of the jet with respect to the beam direction,measured in the lab frame.The e?ciency of this cut for the four-fermion background processes depends strongly on the mass of the particle involved and for γγ→b ˉbb ˉb it produces a 20-fold reduction of the initial sample.Meanwhile,signal events are distributed nearly isotropically,so that ～70%of them will survive the cut.

Necessary signature to identify the ZZ intermediate state is the appearance of the Z mass peak.We therefore assume here that one Z must be on the mass shell,leaving at most a 24GeV mass for the other Z .Consequently,we selected only events for which one ?nds two jets with 85GeV 100GeV,which

TABLE IV:The statistical errors on selected decay modes of a115GeV Higgs boson in the Standard Model.Theγγ→h cross section for the full(peak)Lγγis assumed to be112(624)fb(see Ref.[11]).The expected yield for200(36)fb?1is22,400Higgs particles.

decay mode raw events/year S/B?sel B r?ΓγγB r/ΓγγB r

W+W?1971 1.20.328.8%5%

ZZ2010.9%11%

events is around25%.

No b tagging was simulated.We assume an additioanl70%e?ciency for tagging a single bˉb pair.Takingσ(γγ→H) =112fb,BR(H→ZZ)=0.009and BR(Z→bˉb)=0.15,we end up at0.6reconstructedγγ→H→ZZ→bˉbbˉb events per canonical year of107s.For the background,we have considered the direct bˉbbˉb production,as well asγγ→bˉbcˉc with a cˉc pair mistagged as bˉb andγγ→cˉc cˉc with a double cˉc mistagging.We assume a3.5%probability of mistagging cˉc as bˉb.Total selection acceptance for background processes as a function of energy was found to vary from less than0.01% for all three considered processes at100GeV and below to0.4%at120GeV forγγ→bˉbbˉb,to0.2%at120GeV for γγ→bˉbcˉc and to0.04%at120GeV forγγ→cˉc cˉc.Total cross sections in this energy region,calculated by WHIZARD 1.24,were found to be around300fb forγγ→bˉbbˉb,8pb forγγ→bˉbcˉc and90pb forγγ→cˉc cˉc,and slowly varying with energy.From all this input,we arrive at a?nal number of4.4bˉbbˉb events,4.7bˉbcˉc events and0.9cˉc cˉc events in the signal window per107s.Therefore,the signal to background is not optimal in this channel.

However,similar analysis for Z→ee,μμseem to give a better signal to background ratio,but higher monte carlo statistics is needed to be able to con?rm.The reasons are the following:the reconstruction e?ciency of the signal is much higher,and even though theσ(γγ→4l,l=e orμ)are higher that for bˉbbˉb,their stronger cosΘdependence causes most of the events to go down the beampipe.For example,σ(γγ→4μ)=0.16nb,but only1.7fb have at least all four μ’s in the detector.

Further work is needed before we can conclude,but the required tools are now available.

B.NMSSM Scenario with h→aa

In this section,we demonstrate that aγC add-on to the CLIC test machines could provide invaluable complementarity to the LHC when it comes to studying and verifying di?cult Higgs signals that can arise at the LHC in the context of the Next to Minimal Supersymmetric Model or other Higgs sectors in which a SM-like Higgs boson can decay to two lighter Higgs bosons.

1.Introduction

As repeatedly stressed,one of the key goals of the next generation of colliders is the discovery of Higgs boson(s) [27].Assuming the absence of CP violation in the Higgs sector,the Higgs bosons of the Minimal Supersymmetric Model(MSSM)comprise the CP-even h0and H0,the CP-odd A0and the charged Higgs,H±.Recent reviews of the prospects for Higgs discovery and study at di?erent colliders include[28,29].It has been established that the LHC with L>100fb?1will discover at least one of these Higgs bosons.A LC or aγC will be able to perform detailed precision measurements of great importance to testing the details of the MSSM Higgs sector and are very likely to discover those Higgs bosons of the MSSM that can not be seen at the LHC.For example,theγC can detect the H0and A0in the large-m A0,moderate-tanβwedge region where the LHC will not be able to detect them.

The results for the CP-conserving(CPC)MSSM do not generalize to supersymmetric models with more complicated

Higgs sectors.One highly motivated extension of the MSSM is the Next-to-Minimal Supersymmetric Model(NMSSM),in

which one additional singlet Higgs super?eld is introduced in order to naturally explain the poorly understoodμparameter

[27,30].The NMSSM Higgs sector comprises three(mixed)CP-even states(h1,2,3)two(mixed)CP-odd states(a1,2)

and a charged Higgs pair(H±).Guaranteeing discovery of at least one NMSSM Higgs boson is a considerable challenge. In particular,one of the key ingredients in the no-lose theorem for CPC MSSM Higgs boson discovery is the fact that the

SM-like Higgs boson(the h when m A>～125GeV or H when m A<～115GeV)never has signi?cant decays to other Higgs bosons(h→AA or H→AA,hh,respectively).In the NMSSM,Higgs boson masses are not very strongly correlated,

and h1→a1a1or h2→a1a1decays can be prominent[31,33].(If one-loop-induced CP violation is substantial in the MSSM Higgs sector,decays of one CP-mixed MSSM Higgs boson to two others are also possible[32].)Such decays fall outside the scope of the usual detection modes for the SM-like MSSM h on which the MSSM no-lose LHC theorem largely relies.The?rst question is whether this makes an absolute LHC no-lose theorem for the NMSSM impossible.Second, if there are regions of parameter space in which the LHC signal is marginal or of uncertain interpretation,could a LC or(our particular interest here)aγC alone(i.e.in the absence of a LC)guarantee Higgs discovery or help verify the nature of the signal for such regions.The purpose of this note is to remark on the complementarity of aγC to the LHC in such regions.We will?nd that it could be very crucial.

In earlier work[34],a partial no-lose theorem for NMSSM Higgs boson discovery at the LHC was established.In

particular,it was shown that the LHC would be able to detect at least one of the NMSSM Higgs bosons(typically,one

of the lighter CP-even Higgs states)throughout the full parameter space of the model,excluding only those parameter

choices for which there is sensitivity to the model-dependent decays of Higgs bosons to other Higgs bosons and/or

superparticles.

In more recent work,the assumption of a heavy superparticle spectrum has been retained and the focus was on the

question of whether or not this no-lose theorem can be extended to those regions of NMSSM parameter space for which

Higgs bosons can decay to other Higgs bosons.It is found[35]that the parameter choices such that the“standard”

discovery modes fail are such that either the h1or h2(numerically ordered according to increasing mass)is very SM-like

in its couplings,but mainly decays to a1a1.Detection of h1,2→a1a1will be di?cult since each a1will decay primarily to either b

b with a substantial branching

ratio even for these most di?cult cases,but it will be hard to be sure if the signal really corresponds to a Higgs boson.

We will show that aγC would be very important for clarifying the nature of the signal.

2.Details Regarding Earlier Results

In the earlier work,the simplest version of the NMSSM is considered,in which the termμ H1 H2in the superpotential of the MSSM is replaced by(using the notation A for the super?eld and A for its scalar component?eld)

λ H1 H2 S+κ

AκS3(2)

3

are considered as independent.The masses and/or couplings of sparticles are assumed to be such that their contributions

to the loop diagrams for gg→h andγγ→h couplings are negligible.In the stop sector,which appears in the radiative

corrections to the Higgs potential,the soft masses m Q=m T≡M susy=1TeV are chosen.Scans are perfomred over the stop mixing parameter,related to M susy and the soft mixing parameter A t by X t≡2A2t12(M2susy+m2t) .

√

As in the MSSM,the value X t=

In the studies of[35],a numerical scan over the free parameters is performed.For each point,the masses and mixings of the CP-even and CP-odd Higgs bosons,h i(i=1,2,3)and a j(j=1,2)are computed,taking into account radiative corrections up to the dominant two loop terms.Parameter choices excluded by LEP constraints on e+e?→Zh i and e+e?→h i a j are eliminated and m h±>155GeV is required,so that t→h±b would not be seen.LHC discovery modes

for a Higgs boson considered were(with?=e,μ):

1)gg→h/a→γγ;

2)associated W h/a or tˉt h/a production withγγ?±in the?nal state;

3)associated tˉt h/a production with h/a→bˉb;

4)associated bˉbh/a production with h/a→τ+τ?;

5)gg→h→ZZ(?)→4leptons;

6)gg→h→W W(?)→?+??νˉν;

7)W W→h→τ+τ?;

8)W W→h→W W(?).

The expected statistical signi?cances at the LHC in all Higgs boson detection modes1)–8)was estimated by rescaling results for the SM Higgs boson and/or the the MSSM h,H and/or A.Among these modes,the t tb

B (where S and B are the signal and background,respectively)assuming K S=K B=1were employed,awaiting the time when all K factors are known.(For all cases where both K S and K B are known,their inclusion improves the N SD value.) For each mode,the procedure was to use the results for the“best detector”(e.g.CMS for the t

th SM→t b N SD vales came in substantially larger than the ATLAS values.3)The experimental evaluations of the W W fusion channels yield lower N SD values than the original theoretical estimates.

The results from[34]can be summarized as follows.For parameter space regions where none of the“higgs-to-higgs”decays

i)h→h′h′,ii)h→aa,iii)h→h±h?,iv)h→aZ,

v)h→h±W?,vi)a′→ha,vii)a→hZ,viii)a→h±W?.

is kinematically allowed it is possible for the LHC signals to be much weaker than SM Higgs signals.In particular,one can?nd parameters such that the gg→h i→γγrates are all greatly suppressed and all the h i→W W branching fractions and couplings are suppressed.The result is greatly decreased N SD values for all the channels1)–8),and a not very wonderful combined statistical signi?cance after summing over various sets of channels.Nonetheless,the very worst parameter choices for the no-higgs-to-higgs decay part of parameter space does predict a≥5σsignal for at least one Higgs boson in at least one channel—in particular,in the t tb

evades LEP constraints.Further,in the case of the points1–3,the h2would not be detectable either at the LHC

or the LC.For points4–6,the h1,though light,is singlet in nature and would not be detectable.Further,the h3or

a2will only be detectable for points1–6if a super high energy LC is eventually built so that e+e?→Z→h3a2is possible.Thus,it was necessary to focus on searching for the SM-like h1(h2)for points1–3(4–6)using the dominant

h1(h2)→a1a1decay mode.

TABLE V:Properties of selected scenarios that could escape detection at the LHC.The production rate for gg→h i fusion

relative to the gg fusion rate for a SM Higgs boson with the same mass is given.Important absolute branching ratios are displayed.

For points2and6,BR(a1→jj)?1?BR(a1→τ+τ?).For the heavy h3and a2,only their masses are shown.For all points1–6,the statistical signi?cances for the detection of any Higgs boson in any of the channels1)–8)(as listed in the introduction) are tiny;their maximum is indicated in the last row,together with the process number and the corresponding Higgs state.

Point Number246

Bare Parameters

λ0.21240.33400.5212

0.53320.52040.0844

tanβ 3.5 2.5 2.5

200200200

Aλ(GeV)0500500

000

m h

(GeV)1197651

1

0.970.990.01

BR(h1→b0.020.010.91

BR(h1→τ+τ?)0.000.080.00

0.980.980.00

516594124

Relative gg Production Rate0.090.980.90

b)0.040.020.00

0.000.000.00

BR(h2→a1a1)0.020.970.96

(GeV)1064553535

m h

3

CP-odd Higgs Boson Masses and Couplings

563559

Relative gg Production Rate0.030.010.05

b)0.000.920.00

0.080.070.08

528643563

Charged Higgs Mass(GeV)640561539

Most Visible Process No.2(h1)2(h2)8(h2)

0.480.550.53

b decays are dominant with a1→τ+τ?making up the rest.In the case of points2and 6,m a

<2m b so that a1→τ+τ?decays are dominant,with a1→jj decays making up most of the rest.For points1 1

and3–5,the b jets will not be that energetic and b-tagging will be somewhat ine?cient.However,because of a large

jjτ+τ?background from Drell-Yanτ+τ?pair production,b-tagging will be needed.The situation is illustrated in Fig.9, where the cross section vs.the reconstructed M jjτ+τ?is plotted.The signals and backgrounds are plotted prior to the

LHC,√

t background rates will be reduced by a factor of about2and theτbackground will be negligible for points1and3–5.(Viable techniques for observation of points2and6have not yet been developed.)Although the signal

√

is somewhat amorphous in nature,statistics are signi?cant.To estimate S/

t background.(These K factors are not included in the plots of Fig.9.)Then,sum events over the region60≤M jjτ+τ?≤90GeV.Assuming a net e?ciency of50%for single b-tagging,the t

B of35,30,41and36,respectively.However,given the broad distribution of the signal,it is clear that a crucial question will be the accuracy with which the background shape can be predicted from theory.(The background normalization after the cuts imposed in the analysis would be very well known from the higher M jjτ+τ?regions.)Even more important is the question of how certain the interpretation of this signal will be,given that it would be the only signal for Higgs boson production.In this regard,detection of the a1a1→b b?nal state would be very valuable as it would allow us to determine if BR(a1→τ+τ?)/BR(a1→b

bb

order100GeV,discovery of the h would be very straightforward via e+e?→Zh using the e+e?→ZX reconstructed M X technique which is independent of the“unexpected”complexity of the h decay to a1a1.This would immediately provide a direct measurement of the ZZh coupling with very small error.The next stage would be to look at rates for the various h decay?nal states,F,and extract BR(h→F)=σ(e+e?→Zh→ZF)/σ(e+e?→Zh).For the NMSSM points considered here,the main channels would be F=b b,F=b

TABLE VI:NMSSM points 1,3,4,5.We give cross sections,acceptance after all cuts other than b -tagging,and the number of events (assuming a b -tagging e?ciency of ?b =0.5)in a canonical 106second year.

Scenario m a (GeV)

Acceptance

(1)

56

0.26

123

9.1

14.7

(4)

41

0.28

124

6.0

7.1

strongly depends on the h mass.This dependence is,however,almost entirely due to the luminosity spectrum assumed and the resulting sensitivity of the total h production cross section to m h .

The expected four-jet invariant mass distributions of all surviving signal and background events are depicted in

Fig.10(the background samples are the same in each case).Absolute numbers are again normalized to 106seconds.We ?nd a clear signal,visible over the background after a short time of running,even in the most disfavorable scenario (5).It is also clear that the particular choice of E CM =115GeV was not the most fortunate for this study and that an upgrade of E CM to 120-125GeV would very probably have the e?ect of producing signals for cases (3)and (5)that look much more like those shown here for cases (1)and (4).If the beam energy happens to be well tuned to m h (as was the case here for scenario (1)),a prominent signal peak in the four-jet invariant mass is bound to appear immediately.

m h = 115SIGNAL on top of BACKGROUND - 4 SCENARIOS

5101520

25M 4jet (GeV)

E v /106s

m h = 1230

0.5

11.52

2.5M 4jet (GeV)

E v /10s

m h = 1180

246810M 4jet (GeV)

E v /106s

m h = 1240

0.2

0.40.60.811.21.41.6M 4jet (GeV)

E v /10s

FIG.10:Four-jet invariant mass distributions after 106s of running,and after including b -tagging with ?b =0.5,in scenarios (1),

(3),(4)and (5).Signal γγ→h →aa →b ˉbb ˉb is shown in red,backgrounds:γγ→b ˉbb ˉb in green,γγ→b ˉbc ˉc in blue and γγ→c ˉc c ˉc in yellow.

potentially just as good as found here for the b b channel for scenarios(1)and(3–5).With the cross section for direct

4τproduction being of the order of500fb,the?nal signal to background ratio should,in fact,be very similar to the

one obtained here in the4b channel,except for the slightly di?erent h masses;the overall normalization will depend on

theτreconstruction e?ciency.The main di?culty will be the impossibility of fully reconstructing the mass peak in the

τ+τ?τ+τ?channel.A full study is needed.

Returning to scenarios(1),(3),(4)and(5)given Table VI,we note that BR(a→τ+τ?)≈0.1so that signal detection seems plausible also in the channel bˉbτ+τ?,provided m h is not too far away from E CM(a slight upgrade of E CM should be enough for this purpose).Combination of data obtained from the two channels will provide invaluable

information for physics studies.In particular,the very important ratio BR(a1→τ+τ?)/BR(a1→b

t and b

bτ+τ?channel.In particular,we have demonstrated a clear signal in the important complementary channel aa→b b.We have also argued that the other

two?nal state channels of aa→b

bb

b decays are not allowed,we believe that theγC will

be able to detect the aa→τ+τ?τ+τ?and possibly the aa→jjτ+τ??nal states that have not yet been shown to be detectable at the LHC.

C.Higgs boson physics in the Complex MSSM

The MSSM with complex parameters(cMSSM)o?ers an interesting extension of the“real MSSM”(rMSSM),especially

concerning Higgs boson physics.At the tree-level,CP-violation in the Higgs boson sector is absent.However,complex

phases of the trilinear couplings,A t,A b,...,of the gluino mass and of the gaugino masses,m g,M2and M1and possibly also from the Higgs mixing parameterμcan induce CP-violation at the loop-level.As a consequence all three neutral

Higgs bosons,h,H and A are no longer CP eigenstates,but can mix with each other[37],

(h,H,A)→(h1,h2,h3)with m h

1≤m h2≤m h3.(3) Higher order corrections to the Higgs boson masses and couplings have been evaluated in several approaches[38,39,40, 41].

Due to loop corrections,the lightest Higgs boson can decouple from the gauge bosons.In this case,at e+e?colliders, the main production modes for Higgs bosons can be

e+e?→Z→Z h2

e+e?→Z→h2h1.(4)

Higgs boson searches at LEP in the context of the cMSSM[42]have shown that in this case the decay h2→h1h1poses special experimental problems.This decay mode,which is often dominant in this case,results in a six jet?nal state topology(with the Higgs bosons decaying to b quarks).Such a?nal state can be quite complicated to handle,e.g.due

In aγC the situation is more favorable.Here the Higgs bosons are produced singly.Thus the decay h2→h1h1results in a four jet?nal state that is easy to handle.(In a similar fashion the problem at an e+e?collider could be overcome if the Higgs bosons are produced in the W W fusion mode at high energies.)The topology of the decay h2→h1h1 resembles strongly the topology that arises for h→AA in the rMSSM,the NMSSM or the THDM.Thus the analysis methods can(nearly)directly be taken over from these cases.

D.The Little Higgs boson at a Photon Collider

The Standard Model(SM)of the strong and electroweak interactions has passed stringent tests up to the highest energies accessible today.The precision electroweak data[43]point to the existence of a light Higgs boson in the SM, with mass m H<～200GeV.The Standard Model with such a light Higgs boson can be viewed as an e?ective theory valid up to a much higher energy scaleΛ,possibly all the way up to the Planck scale.In particular,the precision electroweak data exclude the presence of dimension-six operators arising from strongly coupled new physics below a scaleΛof order 10TeV[44];if new physics is to appear below this scale,it must be weakly coupled.However,without protection by a symmetry,the Higgs mass is quadratically sensitive to the cuto?scaleΛvia quantum corrections,rendering the theory with m H?Λrather unnatural.For example,forΛ=10TeV,the“bare”Higgs mass-squared parameter must be tuned against the quadratically divergent radiative corrections at the1%level.This gap between the electroweak scale m H and the cuto?scaleΛis called the“little hierarchy”.

Little Higgs models[45,46]revive an old idea to keep the Higgs boson naturally light:they make the Higgs particle a pseudo-Goldstone boson[47]of some broken global symmetry.The new ingredient of little Higgs models is that they are constructed in such a way that at least two interactions are needed to explicitly break all of the global symmetry that protects the Higgs mass.This forbids quadratic divergences in the Higgs mass at one-loop;the Higgs mass is then smaller than the cuto?scaleΛby two loop factors,making the cuto?scaleΛ～10TeV natural and solving the little hierarchy problem.

From the bottom-up point of view,in little Higgs models the most important quadratic divergences in the Higgs mass due to the top quark,gauge boson,and Higgs boson loops are canceled by loops of new weakly-coupled fermions,gauge bosons,and scalars with masses around a TeV.In contrast to supersymmetry,the cancellations in little Higgs models occur between loops of particles with the same statistics.Electroweak symmetry breaking is triggered by a Coleman-Weinberg[48]potential,generated by integrating out the heavy degrees of freedom,which also gives the Higgs boson a mass at the electroweak scale.

The Littlest Higgs model[46]is a minimal model of this type.It consists of a nonlinear sigma model with a global SU(5)symmetry which is broken down to SO(5)by a vacuum condensate f～Λ/4π～TeV.The gauged subgroup [SU(2)×U(1)]2is broken at the same time to its diagonal subgroup SU(2)×U(1),identi?ed as the SM electroweak gauge group.The breaking of the global symmetry leads to14Goldstone bosons,four of which are eaten by the broken gauge generators,leaving10states that transform under the SM gauge group as a doublet h(which becomes the SM Higgs doublet)and a tripletφ.A vector-like pair of colored Weyl fermions is also needed to cancel the divergence from the top quark loop.The particle content and interactions are laid out in detail in Ref.[49].

In the Littlest Higgs model,the tree-level couplings of the Higgs boson to SM particles are modi?ed from those of the SM Higgs boson by corrections of order v2/f2(where v?246GeV is the SM Higgs vacuum expectation value)that arise due to the nonlinear sigma model structure of the Higgs sector and,for the couplings to gauge bosons and the top quark, due to mixing between the SM particles and the new heavy states.The experimental sensitivity to the Higgs couplings to W and Z bosons in this model has been considered in Ref.[50].Here we focus on the loop-induced Higgs coupling to photon pairs,which receives corrections from the modi?cations of the Higgs couplings to the SM top quark and W boson,as well as from the new heavy particles running in the loop[51].Like the tree-level couplings,the loop-induced Higgs couplings receive corrections of order v2/f2.

Any charged particle that couples to the Higgs boson will contribute to H→γγ.In the Littlest Higgs model,those

Φ±,Φ±±.Besides the condensate f as the most important scale parameter,the mass and couplings of each new state depend upon additional dimensionless parameters.The mixing between the two gauge groups SU(2)1and SU(2)2,with couplings g1and g2respectively,is parameterized by c.The mixing between the top quark and the heavy vector-like quark T is parameterized by c t.In the Higgs sector,the ratio of the triplet and doublet vacuum expectation values(v′/v) is parameterized by x.More explicitly,we have(for additional details,see Refs.[49,51]):

0

g1

g21+g22

<1,0

λ1

λ21+λ22

<1,0≤x=

4fv′

1?c2and s t≡

2G Fα2m3H y2G

F

2G F y2G

F

,where[51]

y2G

F =1+

v2

12

+

1

f2 ?22x?1

f2 ?14(c2?s2)2?x2 .(8)

For the heavy particles in the loop,on the other hand,the y i factors are of order v2/f2.This re?ects the fact that the masses of the heavy particles are not generated by their couplings to the Higgs boson;rather,they are generated by the

f condensate.This behavior naturally respects the decouplin

g limit for physics at the scale f?v.The couplings are

[51]:

y T=?c2t(1+c2t)

v2

f2

,

yΦ+=v2

3

+

1

0.80.850.90.951

1.051.1500

1000

1500

200025003000

3500

4000

Γ(H → γγ) / S M

f (GeV)

Accessible

m H

120 GeV 150 GeV 180 GeV

FIG.11:Range of values of Γ(H →γγ)accessible in the Littlest Higgs model as a function of f ,normalized to the SM value,for m H =120,150and 180GeV.From Ref.[51].

an uncertainty of about 2%on the rate [11,53].(The uncertainty rises with increasing Higgs mass to about 10%for m H =160GeV.)This can be combined with the ～1.5?2%measurement of the branching ratio of H →b ˉb from the e +e ?collider [54,55,56]to extract Γ(H →γγ)with a precision of about 3%.Such a measurement could probe f <2700GeV at the 1σlevel,or f <1800GeV at the 2σlevel.A 5σdeviation is possible for f <1200GeV.For comparison,the electroweak precision constraints [52]on the Littlest Higgs model require f >～1TeV,while naturalness considerations prefer as low a value of f as possible.

In the absence of an e +e ?collider,a similar analysis could be done combining LHC and γC data on Higgs boson production and decay rates to look for deviations of the various Higgs couplings from their SM values that would indicate the little Higgs nature of the Higgs boson.Such an analysis has not yet been done.

E.Higgs-Radion Mixing

In this section,we demonstrate the important complementarity of a γC for probing the Higgs-radion sector of the Randall-Sundrum (RS)model [57].

工作励志正能量句子

工作励志正能量句子 1)对于攀登者来说，失掉往昔的足迹并不可惜，迷失了继续前时的方向却很危险。 2)奋斗者在汗水汇集的江河里，将事业之舟驶到了理想的彼岸。 3)含泪播种的人一定能含笑收获。 4)很多失败不是因为能力有限，而是因为没有坚持到底。 5)机会不会主动找到你，必须亮出你自己。 6)驾驭命运的舵是奋斗。不抱有一丝幻想，不放弃一点机会，不停止一日努力。 7)困难和挫折都不可怕，可怕的是丧失做人的志气和勇气。 8)漫漫长路，你愿一人独撑，忍受着孤独与寂寞，承受着体力与精神的压迫，只任汗水溶于泪水，可脚步却从不停歇。好样的，纵然得不了桂冠，可坚持的你，定会赢得最后的掌声。 9)莫找借口失败，只找理由成功。 10)世上没有绝望的处境，只有对处境绝望的人。 11)每一发奋努力的背后，必有加倍的赏赐。 12)赚钱之道很多，但是找不到赚钱的种子，便成不了事业家。 13)大多数人想要改造这个世界，但却罕有人想改造自己。 14)当一个人先从自己的内心开始奋斗，他就是个有价值的人。 15)即使爬到最高的山上，一次也只能脚踏实地地迈一步。 16)穷人缺的是钱而不是时间，富人缺的是时间而不是钱。

17)好心不一定会换来感恩，但千万不要因此而灰心。 18)若不给自己设限，则人生中就没有限制你发挥的藩篱。 19)最有效的资本是我们的信誉，它小时不停为我们工作。 20)人生不是一种享乐，而是一桩十分沉重的工作。 1)忙于采集的蜜蜂，无暇在人前高谈阔论。 2)你追我赶拼搏争先，流血流汗不留遗憾。 3)懦弱的人只会裹足不前，莽撞的人只能引为烧身，只有真正勇敢的人才能所向披靡。 4)勤奋是你生命的密码，能译出你一部壮丽的史诗。 5)人生伟业的建立，不在能知，乃在能行。 6)你的上司越忙，你的饭碗越危险。 7)如果你最近的工作很闲，注意了，这可能是危机的先兆。 8)到处都是有才华的穷人，千万别觉得自己无可替代。 9)每一个成功者都有一个开始。勇于开始，才能找到成功的路。 10)当一个人用工作去迎接光明，光明很快就会来照耀着他。 11)如果我们想要更多的玫瑰花，就必须种植更多的玫瑰树。 12)漂亮的脸孔是给别人看的，而有智慧的头脑才是给自己利用的。 13)人只有在布满陡峭的路上，才能使自己的脚跟变的更稳;人只有在布满荆棘的路上，才能使自己的身体变的不怕伤痕;人只有在布满危险的路上，才能使自己的战斗力变的无比之强! 14)选择自信，就是选择豁达坦然，就是选择在名利面前岿然不动，就是选择在势力面前昂首挺胸，撑开自信的帆破流向前，展示搏击的风采。

50条超励志的正能量经典句子

50条超励志的正能量经典句子 1、当你觉得自已充满斗志，充满信心，别人就会觉得你就是值得相信的你。 2、当你觉得没有人来爱你，别人看见的就是可怜兮兮，毫无魅力的你。 3、当你觉得自己满怀希望，对未来充满信心，别人看到的就是有魅力，风华绝代的你。 4、人生与其说你有不幸的事实存在，倒不如说是你的悲观的观念所带来的。 5、有一则谚语说，绵羊每"咩咩"叫上一次，它就会失掉一口干草，如果你的心态是沉重的，总是抱怨你的苦恼，那么每说一次你便失掉一个快乐的机会。 6、相信自已。 不要妄加评判自已，也不会把自已交给别人评判，更不会贬低自已。 7、你想要别人是你的朋友，你必须是别人的朋友，心要靠心来交换，感情只有用感情来博取。 8、人生的游戏不在于拿了一副好牌，而在于怎样去打好坏牌，世上没有常胜将军，勇于超越自我者才能得到最后的奖杯。 9、既然时间是最宝贵的财富，那么珍惜时间，合理地运用时间就很重要，如何合理地花费时间，就如同花钱的规划一样重要，钱花

完了可再挣，时间花完了就不能再生，因此，更要利用好你的时间。 10、解铃还需系铃人，躲避责任会解决不了任何问题，它只导致一个失败的人生。 11、人不怕走在黑夜里，就怕心中没有阳光。 12、逃避不一定躲得过，面对不一定难受.转身不一定最软 弱.13、话多不如话少，话少不如话好。 14、曾经拥有的不要忘记，已经得到的要珍惜，属于自已的不要放弃。 15、永远都不要停止微笑，即使是在你难过的时候，说不定哪一天有人会因为你的笑容面爱上你。 16、因为某人不如你所愿爱你，并不意味着你不被别人所爱。 17、一个真正的朋友会握着你的手，触动你的心。 18、也许上帝让遇见那个适合你的人之前，会遇见很多错误的人，所以当一切发生的时候，你应该心存感激。 19、勇敢的面对不一定成功，但你不面对就一定不成功。 20、黑夜的转弯是白天，愤怒的转弯是快乐，所以有的时候让心情转个弯就好了。 21、一天要做三件事，第一要笑，第二要微笑，第三要哈哈大笑。 22、小树会大，大树会老，老树会凋零。 23、如果你不想做，你可以找一个理由，如果你肯做，你也可以

(励志句子)激励自己奋斗的正能量励志句子

激励自己奋斗的正能量励志句子 励志句子 1、在别人肆意说你的时候，问问自己，到底怕不怕，输不输的起。不必害怕，不要后退，不须犹豫，难过的时候就一个人去看看这世界。多问问自己，你是不是已经为了梦想而竭尽全力了? 2、人生从来没有真正的绝境。无论遭受多少艰辛，无论经历多少苦难，只要一个人的心中还怀着一粒信念的种子，那么总有一天，他就能走出困境，让生命重新开花结果。 3、幻想一步成功者突遭失败，会觉得浪费了时间，付出了精力，却认为没有任何收获;在失败面前，懦弱者痛苦迷茫，彷徨畏缩;而强者却坚持不懈，紧追不舍。 4、进步和成长的过程总是有许多的困难与坎坷的。有时我们是由于志向不明，没有明确的目的而碌碌无为。但是还有另外一种情况，是由于我们自己的退缩，与自己亲密的妥协没有坚持到底的意志，才使得机会逝去，颗粒无收。 5、决不能习惯失败，因为你要知道，身体的疲惫，不是真正的疲惫;精神上的疲惫，才是真的劳累。 6、理想是什么?它不是口上说的计划，也不是敷衍的借口，它是自己的心，理想的最终汇集地，是幸福，为了自己有了理想，为了恋人有了理想，为了家人有了理想，有了理想才有梦，梦想与理想，一字之差千里之遥。

7、路是自己选的，后悔的话，也只能往自己的肚子里咽。 8、没有钱、没有经验、没有阅历、没有社会关系，这些都不可怕。没有钱，可以通过辛勤劳动去赚;没有经验，可以通过实践操作去总结;没有阅历，可以一步一步去积累;没有社会关系，可以一点一点去编织。但是，没有梦想、没有思路才是最可怕的，才让人感到恐惧，很想逃避! 9、每颗珍珠原本都是一粒沙子，但并不是每一粒沙子都能成为一颗珍珠。想要卓尔不群，就要有鹤立鸡群的资本。忍受不了打击和挫折，承受不住忽视和平淡，就很难达到辉煌。年轻人要想让自己得到重用，取得成功，就必须把自己从一粒沙子变成一颗价值连城的珍珠。 10、每一个人的成功之路或许都不尽相同，但我相信，成功都需要每一位想成功的人去努力、去奋斗，而每一条成功之路，都是充满坎坷的，只有那些坚信自己目标，不断努力、不断奋斗的人，才能取得最终的成功。但有一点我始终坚信，那就是，当你能把自己感动得哭了的时候，你就成功了!

收获感恩正能量的句子

收获感恩正能量的句子 本文是关于收获感恩正能量的句子，仅供参考，希望对您有所帮助，感谢阅读。 1.敞开心扉，让爱拥抱自己!其实快乐是件很容易的事情 2.敢于面对困境的人，生命因此坚强;敢于挑战逆境的人，生命因此茁壮。 3.无声乐扬心寂言旧梦江南烛伴月伤渐渐梦匆匆一杯酒冷暖在心头 4.无所畏惧，坚持到底，决不放弃。 5.无理取闹的结果、就是什么也得不到。 6.时间真是个伟大的东西啊，可以让命运颠沛流离。 7.明天很近，未来很远，且行且珍惜 8.昨天很重要，它构建了我们的记忆;明天很重要，它让我们有了憧憬和梦想。 9.是你的想跑也跑不掉，不是你的想得也得不到。 10.是金子总要发光的。 11.智者一切求自己，愚者一切求他人。 12.最了解自己的，永远只有自己 13.最好的与最坏的创造了历史，平庸之辈则繁衍了种族。 14.最好的年纪不要辜负最美的自己。 15.最宝贵的东西不是你拥有的物质而是陪伴在你身边的人。 16.最巨大的遗憾，是被命运安排! 17.最强大的人是那些在内心扛住千斤重，表面却很淡然的人。 18.时间倒退不了,我们就只有往前走, 19.时间可以冲淡一切，但也可以证明一切 20.时间是衡量感情最好的标尺它会让深的感情越来越深让浅的感情越来越浅 21.时间永远是旁观者，所有的过程和结果，都需要我们自己承担。 22.最惬意的时候，往往是失败的开始。 23.最美丽的心不是毫无损伤的完整性而是对别人的爱

24.梦想不会逃跑就看你愿不愿意去追。 25.有时候阳光很好，有时候阳光很暗，这就是生活。 26.有时候，学会把失望当次一种收获，因为有祈望，才会有失望。 27.有时候，重新开始，只是一个阶段而已! 28.有梦想就别怕他人的嘲笑 29.梦想是注定孤独的旅行路上少不了质疑和嘲笑但那又怎样哪怕遍体鳞伤也要活的漂亮 30.梦想注定是一个人孤独的旅行，梦要自己扛，泪要自己尝! 31.梦想看上去遥不可及，你要去实现它，就要坚持，坚持和梦想缺一不可。 32.梦里能到达的地方，脚步也能到达。 33.欲望以提升热忱，毅力以磨平高山。 34.歇斯底里旳微笑，成全了谁的谎言. 35.每个人都有着一个属于自己的过去，我们所要做的是别再往伤口上撒盐了 36.每个人都渴望幸福，因为幸福始终在前方，所以，心,始终在路上。 37.期望是你硬塞给别人的失望是别人甩你脸上回赠你的 38.本来无望的事，大胆尝试，往往能成功。 39.机会对于任何人都是公平的 40.来是偶然的，走是必然的。所以你必须，随缘不变，不变随缘。 41.柏拉图说，人生最遗憾的，莫过于轻易地放弃了不该放弃的，固执地坚持了不该坚持的。 42.柏拉图说：若爱，请深爱;若弃，请彻底。不要暧昧，伤人伤己。 43.每个嘴里说不想恋爱的人，心里都装着一个无法拥有的人。 44.打死也不能放弃，穷死也不能叹气，要让笑话你的人成为笑话。 45.找不到坚持下去的理由，那就找一个重新开始的理由，生活本来就这么简单。 46.永远不要浪费你的一分一秒，去想任何你不喜欢的人。 47.永远不要试图嘲笑那些有缺陷的人。 48.把别人的幸福当做自己的幸福，把鲜花奉献给他人，把棘刺留给自己!

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都该努力，不能拖延。 8.有些人、有些话、说不说、理不理都无所谓。因为看清了，也就看轻了。 9.爱上一个人，会从高傲变成卑微。一举一动，一句话，都会小心翼翼如履薄冰。但对方若爱你，肯定会将这卑微慢慢扳平，变成毫无拘束的相处。如果一段感情让你只能处在下风才能进行，那一定不是真正相互深爱的感情。 10.不管脚步有多慢都不要紧，只要你在走，总会看到进步。 11.如果我在意的人对我忽冷忽热，而我又为此感到了患得患失，那么我便会选择不辞而别，因为我没那么多耐心去品尝患得患失的感觉。 .一辈子不长，只有珍惜了，才不至于后悔。 13.人生是坎坷的，人生是崎岖的。我坚信：在人生中只有曲线前进的快乐，没有直线上升的成功。只有珍惜今天，才会有美好的明天;只有把握住今天，才会有更辉煌的明天!人生啊，朋友啊!还等什么?奋斗吧! 14.没有伞的孩子，必须努力奔跑! 15.当我觉得我倒霉了，我就会想：这是在挥洒我的霉运，挥洒之后，剩下的就全都是幸运了! 16.如果你的面前有阴影，那是因为你的背后有阳光。 17.心情的颜色是活泼热烈的红色，是生机盎然的绿色，是尊贵华丽的黄色，好好地，用这种种颜色做心情，来书写生活，不要让它变得灰暗...... 18.你向我张开手臂，我会小跑几步;你向我微笑，我会驻足聆听;

精品-关于拼搏正能量励志句子大全100句

关于拼搏正能量励志句子大全100句 关于拼搏正能量励志句子大全100句 1、没有人陪你走一辈子，所以你要适应孤独，没有人会帮你一辈子，所以你要一直奋斗。 2、我们自己选择的路，即使跪着也要走完;因为一旦开始，便不能终止。这才叫做真正的坚持。 3、不如意的时候不要尽往悲伤里钻，想想有笑声的日子吧。 4、把困难举在头上，它就是灭顶石;把困难踩在脚下，它 就是垫脚石。 5、思路决定出路，气度决定高度，细节决定成败，性格决定命运。 6、后悔是一种耗费精神的情绪，后悔是比损失更大的损失，比错误更大的错误，所以不要后悔。

7、我们比较容易承认行为上的错误、过失和缺点，而对于思想上的错误、过失和缺点则不然。 8、相信朋友的忠诚。相信自己的勇气。相信敌人的愚蠢。 9、每一枝玫瑰都有刺正如每个人的性格里都有你不能容忍的部分。 10、为自己选择的跑道去冲刺，即使很漫长，即使有阻碍，即使会跌倒;但是，坚定的信念会一直陪伴着我欢笑的、努力地、飞快地奔跑。即使非常非常的辛苦，只要有坚持下去的勇气，再大的山、再阔的海都可以跨越，努力的奔跑，天空的那一边就不再遥远! 11、在人生的道路上，谁都会遇到困难和挫折，就看你能 不能战胜它。战胜了，你就是英雄，就是生活的强者。 12、顺境的美德是节制，逆境的美德是坚韧，这后一种是 较为伟大的德性。 13、一个社团的基本努力或许就是设法使其成员平等，但 其成员个人的自尊心却总是希望自己出人头地，在某处形成某种对自己有利的不平等。

14、在青春的世界里，沙粒要变成珍珠，石头要化作黄金，青春的魅力，应当叫枯枝长出鲜果，沙漠布满森林，这才是青春的美，青春的快乐，青春的本分! 15、穷人缺什么：表面缺资金，本质缺野心，脑子缺观念，机会缺了解，骨子缺勇气，改变缺行动，事业缺毅力。 16、人终归是要生活着的，“不要以为你的努力徒劳无功，权当做磨练你的意志”，只要努力去做事了，多多少少会有收获，一直坚持做下去，就会走向成功! 17、成功不是将来才有的，而是从决定去做的那一刻起， 持续累积而成。 18、只有感受饥饿，才能知道温饱幸福;只有经历风雨，才能见到七彩虹;只有历尽崎岖，才能全力奋起拼搏。在以后的 生活中，我不知道我会遇到多少坎坷但是我相信，我会用全力征服挫折。 19、在世界的前进中起作用的不是我们的才能，而是我们 如何运用才能。 20、人世间，比青春再可宝贵的东西实在没有，然而青春

适合发朋友圈的精美句子,励志正能量-唯美句子

适合发朋友圈的精美句子，励志正能量_唯美句子 1.剪一段岁月，留一抹馨香，且行且珍惜！ 2.忙碌的日子真好，吃得香甜，睡得踏实，还充实了多么重要的时光！ 3.要像太阳一样温暖向阳，明媚亮丽，把美好带给别人，默默地付出。 4.同样的错误你并不会犯两次，第二次犯错误的时候，其实已经不是错误了，而是你的选择。 5.一场花开，芬芳了流年岁月，唯美了整个季节！ 6.淡淡地做自己，静静地爱自己，无忧无虑，做一个明媚的女子。 7.时间只是给你机会，不会给你其他什么;时间能不能改变一切，完全取决于时间里面的人。 8.比别人多一点努力，你就会多一份成绩;比别人多一点志气，你就会多一份出息;比别人多一点坚持，你就会夺取胜利;比别人多一点执着，你就会创造奇迹。 9.心小了，所有的小事就大了;心大了，所有的大事都小了;看淡世事滄桑，內心安然無恙。 10.新的一天，新的希望，好好把握，最美好的日子就是今天，过好今天，让生命更充实丰满。 11.一路向阳，一路话语，走着走着花就开了。 12.拂面春风，十里桃花，馨香迷人，留恋不舍，久久驻足！ 13.以欢喜心看事，事事皆为我而生；以感恩心看人，人人皆为我而来！ 14.感恩亲人，感恩朋友，感恩陌生人，也感恩那些给我们带来麻烦、困扰甚至痛苦的人，是他们让我们懂得了人世间的真、善、美与假、恶、丑，是他们让我们看清了人性中的另一面，考验了我们的坚强，使我们成长和成熟。 15.遇到爱你的人，学会回报；遇到你爱的人，学会付出。遇到你恨的人，学会原谅；遇到恨你的人，学会道歉。

16.遇到欣赏你的人，学会笑纳；遇到你欣赏的人，学会赞美。遇到不懂你的人，学会沟通；遇到你不懂的人，学会理解！ 17.读书，是为了避免被琐屑生活打磨得麻木不仁。读书，是为了成为一个有温度懂情趣会思考的人。 18.在路途中，我们会经历很多，所谓见多识广，了解别人和自己，我们的心胸会变得更宽广，以更好的心态去面对自己的生活，从而扩大我们的人生格局。 19.人间没有永恒的风景，没有永远的人，也不必悲观，毕竟生活不止眼前的苟且，还有诗和远方。 20.走过了，经历过了，就是人生的路，只愿一路风清，且行且珍惜！ 21.把每一天都当作生命的最后一天来过，你将会珍惜一分一秒时光，做许多有意义的事，收获更多。

鼓励上班族努力上班,激励拼搏的正能量句子合集

鼓励上班族努力上班，激励拼搏的正能量句 子合集 征服畏惧、建立自信的最快最确实的方法，就是去做你害怕的事，直到你获得成功的经验。今天还在努力上班的你真的很棒! 1、每一个成功者都有一个开始。勇于开始，才能找到成功的路。 2、一个今天胜过两个明天。蓝天属于你，白云属于你，东南西风属于你。 3、征服畏惧建立自信的最快最确实的方法，就是去做你害怕的事，直到你获得成功的经验。 4、不是井里没有水，而是挖的不够深;不是成功来的慢，而是放弃速度快。得到一件东西需要智慧，放弃一样东西则需要勇气! 5、伟大的事业是根源于坚韧不断的工作，以全副的精神去从事，不避艰苦。 6、人有一种能力叫潜能，它像一粒种子能发挥人的超常遐想，只要我们努力在知识的宇宙中探索寻求，挖掘出自身潜能，充分发挥自己的创新能力，对待工作一丝不苟。积极地面对自己人生，就会开始察觉自己，理解自己，接受自己，再去激励自己，发展自己，从而活出最好的自己。 7、你要多去经历，使你更多方面的了解自己，别因为贪求那些无法拥有的，有些事，尽力不成，无奈，只好走开;有些人，苦

等不来，无缘，只好离开;有些情，苦恋不明，无果，只好割舍。处不住的，只能遗弃;盼不来的，只能放弃;留不住的，只能终止。 8、人生本该如此：勇敢地面对挑战，坚定地去实践自己的梦想，不要怕。作出了选择，就要勇敢地承担责任和后果，不要后悔。对于那些害怕危险的人，危险无处不在。 9、生命需要奋斗，奋斗与不奋斗，造就的结果截然不同。生无所息，保持奋斗的姿态，让世界变得如此灿烂，让你的人生绚烂多姿。千万不能满足小溪的平缓，否则你也就满足了自己的平庸，只有欣赏到山峰的险峻，才有机会欣赏自己。 10、再长的路，一步步也能走完，再短的路，不迈开双脚也无法到达。 11、征服畏惧、建立自信的最快最确实的方法，就是去做你害怕的事，直到你获得成功的经验。 12、穷人由于缺乏教育，使得人穷的同时，不仅志穷还有着更多的智穷。 13、人们总是在努力珍惜未得到的，而遗忘了所拥有的。 14、吹嘘自己有知识的人，等于在宣扬自己的无知。 15、人活的是一种心情，我们怀着美好的希望，勇敢的走着，跌倒了再爬起，失败了就再努力，永远相信明天会更好，永远相信不管自己再平凡，都会拥有属于自己的幸福，这才是平凡人生中最灿烂的风景。 16、不管雨下了多久，雨后都是将会有彩虹，不管你是有多悲伤，你都要坚信，幸福是在等你!在人生的道路上，人就是要有所追求的，又是要有所满足。越有故事的人越有软肋。生活，就

心灵鸡汤给人正能量的励志句子说说心情大全

心灵鸡汤给人正能量的励志句子说说心情大全 和你在一起以后，再重要的事情都没有你重要。 喜欢就得表白，大不了连朋友都做不成，做朋友有个屁用，我又不缺朋友，我缺你! 别人的生离死别与我毫不相干，你眉头轻皱我就无法袖手旁观。 如果我说想环游世界，我能不能围着你绕一圈。 你像我没赶上的公交，没尝过的小吃，没做完的美梦，没看全的电影，总归是遗憾事。

做个像石灰一样的人，别人越泼你冷水，你的人生就越沸腾。 做好你应该做的事情，才能去做你喜欢做的事情。 人生在世就应该像柯南那样，有一种我走到哪就让别人死到哪的霸气。 年轻时，你做了一个决定，要把自己的生命献给爱情，后来你没死，年轻替你抵了命。 如果前方有一条我曾经跌的面目全非的路，而你执意想要去，我希望我爱你的方式不是拉住你告诉你不能去，而是给你准备好最耐穿的鞋，备好雨伞，告诉你第二个路口地很滑，第五条街道有小偷，告诉你：“去吧，回来家里有饭。”

无论用什么给你备注，都不及你的名字让人心跳加速。 畏惧艰苦，碌碌无为是罪过。不懈奋斗，才是生活给予我们的最高报酬。我们要从现在开始，好好努力学习，长大后为国家为人民服务，因为这是我们的义务。 “生命不息，奋斗不止”，这不仅仅是一句豪言壮语，它还告诉我们奋斗非一朝一夕之事，应该持之以恒，应该切切实实地从小事做起。我们要记住古人“一屋不扫，何以扫天下”的教诲，踏踏实实地工作，在奋斗中实现自己的人生价值。 痛苦中孕育了美丽，就像雄鹰、河蚌与秋蝉一样，有平凡的生命，却不平凡的经历，每个人都会尝到痛苦的味道，关键是在你的人生道路中，你能否把这苦涩孕育成甘甜，在痛苦中孕育美丽。

关于拼搏的人生的正能量励志句子合集

关于拼搏的人生的正能量励志句子合集 大家要始终相信一句话：只要更好，不求最好!奋斗是成功之父! 1.人生有几件绝对不能失去的东西：自制的力量，冷静的头脑，希望和信心。 2.买得起自己喜欢的东西，去得了自己想去的地方，不会因为身边人的来或走损失生活的质量，反而会因为花自己的钱，来得更有底气一些，这就是应该更努力的原因。 3.最珍贵的不是你现在有多好，而是经过努力，每一天的自己都比之前更好。 4.你是老师的百分之一，是父母的百分之五十，但却是你自己的百分之百，所以要非常非常努力，去追求自己想要的一切。 5.不要去拒绝忙碌，因为它是一种充实;不要去抱怨挫折，因为它是一种坚强;不要去拒绝微笑，因为爱笑的女孩最美。你的优秀，不需要任何人来证明。 6.人有两条路要走，一条是必须走的，一条是想走的，你必须把必须走的路走漂亮，才可以走想走的路。 7.愿你沉稳又执着，对热爱的事情都全力以赴，又满载而归。 8.一件事如果想做，就早点下定决心。拖一天就纠结一天，早一天就多赚一天。 9.自己喜欢的日子，就是最美的日子;适合自己的生活，是最好的活法。

10.安全感不是别人给的，它取决于你有多爱自己，吃饱穿暖，手机有电，钱包永远不扁。 11.成功的人懂得熬，失败的人懂得逃，卓越的人懂得迎风前行并思考!其实放弃和坚持就在一瞬间，扛住了，世界就是你的。 12.做人要抬头有勇气，面对现实。低头有底气，面对自己。做事要有骨气，据理力争。做人要有志气，铮铮铁骨。凡事要争气。 13.在哪里跌倒，就在哪里站起来，所有不能打败你的，都会促成你的成长。 14.不要用自己的时间去见证别人的成功，愿你走过的所有弯路，最后都成为美丽彩虹! 15.没有谁的幸运，凭空而来。只有当你足够努力，你才会足够幸运，这世界不会辜负每一份努力和坚持。 16.有能力的人影响别人，没能力的人受人影响;不是某人使自己烦恼不安，而是自己拿某人的言行来烦恼自己;树一个目标，一步步前行，做好自己就好。 17.雄鹰，不需鼓掌，也在飞翔;小草，没人心疼，也在成长;野花，没人欣赏，也在芬芳;做事不需人人都理解，只需尽心尽力;做人不需人人都喜欢，只需坦坦荡荡。 18.努力到无能为力，拼搏到感动自己;吃过的苦，受过的累，会照亮未来的路;没有年少轻狂，只有胜者为王。 19.真正成功的人生，不在于成就的大小，而在于你是否努力地去实现自我，喊出自己的声音，走出属于自己的道路。 20.选一个方向，定一个时间;剩下的只管努力与坚持，时间

正能量激励人奋斗上进的好句子

正能量激励人奋斗上进的好句子也许你想成为太阳，可你却只是一颗星辰;也许你想成为大树，可你却是一棵小草。于是，你有些自卑。其实，你和别人一样，也是一片风景：做不了太阳，就做星辰，在自己的星座发光发热;做不了大树，就做小草，以自己的绿色装点希望…… 行走红尘，别被欲望左右迷失了方向，别被物质打败做了生活的奴隶，给心灵腾出一方空间，让那些够得着的幸福安全抵达，攥在自己手里的，才是实实在在的幸福。 如果寒暄只是打个招呼就了事的话，那与猴子的呼叫声有什么不一样呢?事实上，正确的寒暄务必在短短一句话中明显地表露出你对他的关怀。 人活着，要有所追求，有所梦想，要生活得开心，快乐，这才是理想的人生。上天给我们机会，让我们来到世间走一遭，我们要珍惜，因为生命是如此的短暂，如果我们不知道珍惜，它将很快的逝去，到头来我们将一事无成。 要成功，就要时时怀着得意淡然失意坦然的乐观态度，笑对自己的挫折和苦难，去做，去努力，去争取成功!

人生是坎坷的，人生是崎岖的。我坚信：在人生中只有曲线前进的快乐，没有直线上升的成功。只有珍惜今天，才会有美好的明天;只有把握住今天，才会有更辉煌的明天!人生啊，朋友啊!还等什么?奋斗吧! 认定了的路，再痛也不要皱一下眉头，你要知道，再怎么难走都是你自己选的，你没有资格喊疼。到最后，你总会明白，谁是虚心假意，谁是真心实意，谁为了你不顾一切。不去期望，失去了不会伤心，得到了便是惊喜。对于过去，不可忘记，但要放下。因为有明天，今天永远只是起跑线。 敏感之人，遭遇一点风声也会千疮百孔。命运给每个人同等的安排，而选择如何经营自己的生活，酿造自己的情感，则在于自己的心性。人生应该活得舒心。人生，就是不断的面对，人生很残酷，错过的，不要奢望还会重来，放下了，才知道它的沉重，今天不做的事，往后可能永远没有机会。 恐惧自我受苦的人，已经正因自我的恐惧在受苦。 夫妇一条心，泥土变黄金。 用心的人在每一次忧患中都看到一个机会，而消极的人则在每个机会都看到某种忧患。

感慨青春流逝的正能量励志句子

感慨青春流逝的正能量励志句子 1、青春年少，鲜红血液的源头是一颗怀揣天下的心脏。 心太大，自己的位置就难以精确定位，最后以年华为代价，换来视线清晰的同时，眼里也只有一亩三分地。 2、青春是美丽的画卷，是奇异的珍宝，是清澈的天宇，更是潺潺的流溪。 它依河而去，最终将消失成我们记忆中的某一片段，能否持久地使之精彩璀璨，光耀夺目，就看我们每个人是如何去面对了。 3、青春是一张过期不候的车票，青春是一片稍纵即逝便不回头的云朵。 把握短暂的青春，坚持年轻时的理想和信念，坚持对生活的热爱和向往。 4、青春，也是爱情之花绽放的季节。 除却豪情壮志的理想，爱情则是青春最为频繁的话题。 少不更事的青春，爱情变的极其复杂。 其实爱情很简单，无非就是你喜欢我，我也喜欢你。 然而，青春里的恋人却把这么简单的事情弄的很糟糕。 也许因为一句话，也许只是因为一件小事，也许只是因为一个不经意的猜测。 就这样，爱情糟糕透顶了。 5、人生谁不惜青春。

青春时代是一个充满魅力的时代，也是一个充满诱惑的时候。 有的青年朋友，为了不虚度宝贵的青春年华，对崇高的理想，他们孜孜以求，对学业和事业，他们竭忠尽力。 然而也有的青年摆脱不了物欲的诱惑而消沉，堕落，让青春年华付诸流水，万事成蹉跎。 6、怀念青春，是怅然的;但在惆怅的同时，我们永远对青春怀着一种感恩的心情，感谢它给了我们光和热，藉着这光和热，我们才有力量和勇气走过一切的荆棘和坎坷;藉着这光和热，我们才永远相信理想，热爱人生。 7、当人开始发出这种感叹，在渐进的年轮中开始怀念自己的青春岁月时，真不知道，这是人生的悲哀还是一个人走向成熟的表现?然而总觉得，虽然青春易逝，可它总是人生中一道亮丽的风景，是一首节奏明快的乐章。 8、回首逝去的年华，青春岁月就像几片薄薄的纸，它只能浓缩成一部影片匆忙的几个镜头。 激动和憧憬仿佛就是昨天;青春和今天仿佛就是一夜之隔，时间的列车怎么就那么快地驶过了青春的月台，而我们竟没有来得及领略青春月台的风景，就懵懵懂懂地来到下一个站台。 9、迷人的彩虹出自大雨的洗礼，丰硕的果实来自辛勤的耕耘。 而今天我们正处在优胜劣汰竞争激烈的时代，我们必须像海绵吸水一样，在学习上永不知足。

工作正能量励志句子心情说说 激励上班族的心灵寄语

工作正能量励志句子心情说说激励上班族的心灵寄语 不管迎面来的是什么，我们都能坦然面对。且不管前路如何，今天有阳光，那么我们就拥抱温暖;当风雨来临的时候，我们已经储备了迎接寒冷的能量。等待生命的即便是命运的魔咒，至少我们享受了现在，珍惜了拥有!当生命的繁华落幕之时，我们应会少了几许惶恐，而多了一份坦然。下面由小编与大家分享工作正能量励志句子心情说说，希望你们喜欢!欢迎阅读! 2019工作正能量励志句子心情说说 1、谁肯认真地工作，谁就能做出许多成绩，就能超群出众。 2、一个有信念者所开发出的气力，大于99个只有爱好者。 3、挫折实在就是迈向成功所应缴的学费。 4、即使爬到最高的山上，一次也只能脚踏实地地迈一步。 5、通过辛勤的工作获得财富才是人生的大快事。 6、人生伟业的建立，不在能知，乃在能行。 7、不是境况造就人，而是人造就境况。 8、立志工作成功，是人类活动的三大要素。 9、日日行，不怕千万里;常常做，不怕千万事。 10、一个有信念者所开发出的力量，大于99个只有兴趣者。 11、所谓天才，只不过是把别人喝咖啡的功夫都用在工作上了。 12、所谓天才，那就是假话，勤奋的工作才是实在的。 13、学校要求教师在他的本职工作上成为一种艺术家。 14、值得自豪的是工作，而不是漂亮的脸蛋儿。 15、珍惜今天的拥有，明天才会富有。 16、旁观者的姓名永远爬不到比赛的计分板上。 17、那里有天才，我是把别人喝咖啡的工夫都用在工作上的。 18、只工作不玩耍，聪明的孩子也变傻。 19、从工作里爱了生命，就是通彻了生命最深的秘密。 20、把工作当乐趣看，那么我们天天有乐趣。 21、任何的工作本身都是没有未来的，工作的未来掌握在工作者自己的手中。

人生正能量励志句子

人生正能量励志句子 。 人生正能量励志句子【一】一、思想如钻子，必须集中在一点钻下去才有力量。 二、即使我们只会拥有一个短暂的相遇和短暂的默契，有我们也便是永恒了。 三、如果真苦，你哪有时间喊累。如果真惨，你哪有时间觉得丢脸。因为承受得还不够，所以你才有时间抱怨。 四、只有一条路不能选择——那就是放弃的路；只有一条路不能拒绝——那就是成长的路。 五、天上最美的是星星，人间最美的是真情。 六、善待他人，体谅他人，热爱生命，努力生活。 七、心有多大，世界就有多大！ 八、宁可自信，也不要盲目悲观。 九、人既不是天使，又不是禽兽；但不幸就在于想表现为天使的人却表现为禽兽。 十、朋友是路，家是树。别迷路，靠靠树。 十一、如果你坚信自己最优秀，那么你就最聪明。 十二、劳动是知识的源泉；知识是生活的指南。 十三、生活在这个城市，很多爱，等待，理想，关怀最后都输

给了时间。其实这个城市什么都不缺少，就是缺少时间。我们来不及恋爱，来不及等待，来不及等你拼搏，也来不及陪你走到未来。我们总是想在极短的时间里找到某种安全感——那种你明知不是最好，却又不得不妥协的安全感。 十四、奋斗者在汗水汇集的江河里，将事业之舟驶到了理想的彼岸。 十五、愿你在平凡的岗位上，创造出不平凡的业绩来，直到实现远大的理想。 人生正能量励志句子【二】一、岂能尽人如意，但求无愧于心！ 二、生命对某些人来说是美丽的，这些人的一生都为某个奋斗。 三、人生最大的失败，就是放弃。 四、生命本身就是奇迹，大自然的奇迹，宇宙间存在的奇迹。每一个人从诞生到成长，整个过程，生命的本身就值得我们去欣赏。也许，每一个人个体，就是一处风景，不同的风景。 五、在成功的道路上，激情是需要的，志向是可贵的，但更重要的是那毫无情趣的近乎平常的坚守的毅力和勇气。 六、生命如自助餐厅，要吃什么菜自己选择。 七、幸福和幸运是需要代价的，天下没有免费的午餐！ 八、勤奋者总感到夜长日短，安逸者总认为夜短日长。 九、你被拒绝的越多，你就成长得越快；你学的越多，就越能成功。

2020正能量励志句子_励志拼搏句子大全

2020正能量励志句子_励志拼搏句子大全 能让自己登高的，不是借用他人的肩膀，而是自身的学识;能让自己站立的，不是终日卑微的苟活，而是不屈的抗争;下面是小编为大家带来的有关2020正能量励志句子_励志拼搏句子大全，希望大家喜欢。 2020正能量励志句子【篇一】 1、人生重要的不是所站的位置,而是所朝的方向。 2、怠惰是贫穷的制造厂。 3、成功靠朋友，成长靠对手，成就靠团队。创意是金钱，策划显业绩，思考才致富。知道是知识，做到才智慧，多做少多说。积极激励我，多劳多收获，汗水育成果。梦想聚团队，团队铸梦想，激-情快乐人。 4、抱的希望,为的努力,做最坏的打算。 5、把你的脸迎向阳光,那就不会有阴影。 6、人总是珍惜未得到的,而遗忘了所拥有的。 7、经验是由痛苦中粹取出来的。 8、美好的生命应该充满期待、惊喜和感激。 9、觉得自己做得到和做不到,其实只在一念之间。 10、如果你曾歌颂黎明,那麽也请你拥抱黑夜。把你的脸迎向阳光,那就不会有阴影。 11、孤单寂寞与被遗弃感是最可怕的贫穷。 12、人生的错误是不断担心会犯错。 13、红五月里拜访忙，业绩过半心不慌 14、本周举绩，皆大欢喜，职域行销，划片经营 15、乐观者在灾祸中看到机会;悲观者在机会中看到灾祸。 16、目标明确，坚定不移，天道酬勤，永续经营. 17、当你能飞的时候就不要放弃飞。当你能梦的时候就不要放弃梦。当你能爱的时候就不要放弃爱。

18、美好的生命应该充满期待、惊喜和感激。 19、得意时应善待他人,因为你失意时会需要他们。 20、今天付出，明天收获，全力以赴，事业辉煌 21、把握真人性、洞悉真人心、成就真人生。做事先做人，销售先销己，挣钱先夺心。心态要祥和，销售传福音，服务献爱心。吃得苦中苦，受得气中气，方为人上人。争气不生气，行动先心动，助人实助己。 22、积极的人在每一次忧患中都看到一个机会，而消极的人则在每个机会都看到某种忧患。 23、不如意的时候不要尽往悲伤里钻,想想有笑声的日子吧。 24、人只要不失去方向,就不会失去自己。 25、即使是不成熟的尝试，也胜于胎死腹中的策略。(什么是尝试?什么是策略?尝试着成功，策略的失败。 2020正能量励志句子【篇二】 1.他不爱你了，你哭着转身，挥泪奔跑，边跑边回头看，看看他是否还在那儿。 2.毕竟，你不属于我。不眠的夜，思念的夜，像是在奔跑的梦，又婉如追月的嫦娥，流连着，那绵绵不绝的感伤。此时月华如水，有了多少落地尘埃的惆怅。 3.没有伞的孩子必须努力奔跑! 4.用快乐去奔跑，用心灵去倾听，用思维去发展，用努力去奋斗，用目标去衡量，用大爱去生活。 5.一个人无所顾忌奔跑大笑，一个人说走就走的旅行，一个人慢慢挑选喜欢的书籍…… 6.奔跑，留下的是脚印，不会有伤痕… 7.奔跑，不一样的步伐，我愿意配合你们的脚步… 8.青春就是疯狂的奔跑，然后华丽地跌倒。 9.婴儿直立难，少年却能奔跑。 10.不知道你是否还记得，那个篮球场上笨拙奔跑的我。 11.xx的走狗，在有骨头的时候，会帮着主人狂吠，偶尔也穷凶极恶一番。只是这种穷凶极恶是没有底气的，因为走狗不是猎犬，不善于打斗，不假于奔跑，

青春励志语录正能量心语句子

青春励志语录正能量心语句子 青春励志正能量语录1、就算跑最后一名又怎样，至少我又运动精神。而且我一定会跑完全程，只要跑到终点我就成功了! 2、天塌下来，有个高的人帮你扛着，可是你能保证，天塌下来的时候，个儿高的人没在弯腰吗?之后，还不是得靠自己! 3、你要做的就是别人换不掉的，那你做不到怪谁，就是你自己没用! 4、没有不进步的人生，只有不进取的人! 5、没有伞的孩子，必须努力奔跑! 6、当我觉得我倒霉了，我就会想：这是在挥洒我的霉运，挥洒之后，剩下的就全都是幸运了! 7、如果你的面前有阴影，那是因为你的背后有阳光。 8、我不怕千万人阻挡，只怕自己投降。 9、每天都冒出很多念头，那些不死的才叫做梦想。 10、不要为小事遮住视线，我们还有更大的世界。 11、当你不去旅行，不去冒险，不去谈一场恋爱，不过没试过的生活，每天只是挂着QQ，刷着微博，逛着淘宝，干着80岁都能做的事情，那么你要青春有什么用。 12、低头是一种能力，它不是自卑，也不是怯弱，它是清醒中的嬗变。有时，稍微低一下头，或者我们的人生路会更精彩。 13、很多时候，不快乐并不是因为快乐的条件没有齐备，而是因为活得还不够简单。

14、你的遇事慌乱、抱怨、一脸苦相、不敢扛事儿、推脱、找借口、逻辑不清、没有反愧不拘小节、不动脑、不走心的举动都会出卖你，阳光、沉稳、乐观、抗击打、思路清晰、勇于奉献、耐得住寂寞、不怕犯错、有进步、打鸡血的每一天会成就连自己都惊讶的未来。 15、要想改变我们的人生，第一步就是要改变我们的心态。只要心态是正确的，我们的世界就会的光明的。 16、人生目标确定容易实现难，但如果不去行动，那么连实现的可能也不会有。 17、世上只有一种英雄主义，就是在认清生活真-相之后依然热爱生活。 18、生活不是林黛玉，不会因为忧伤而风情万种。 19、懂得感恩，是收获幸福的源泉。懂得感恩，你会发现原来自己周围的一切都是那样的美好。 20、人生就有许多这样的奇迹，看似比登天还难的事，有时轻而易举就可以做到，其中的差别就在于非凡的信念。 青春励志心语 1、人生只有走出来的美丽，没有等出来的辉煌。 2、在醒着的时间里，追求你认为最有意义的。 3、我们必须在失败中寻找胜利，在绝望中寻求希望。 4、一个人的梦想也许不值钱,但一个人的努力很值钱。 5、积极向上的心态，是成功者的最基本要素。 6、真正能让你倒下的，不是对手，而是你绝望的内心。 7、所有的忧伤都是过往，当时间慢慢沉淀，你会发现，自己

正能量励志句子经典100句

正能量励志句子经典100句 1、忘掉昨天的烦恼。新的一天。用新的态度。来面对! 2、多一分心力去注意别人，就少一分心力反省自己，你懂吗? 3、老板只能给一个位置，不能给一个未来。舞台再大，人走茶凉。 4、我想要的并不多，可我想证明我能够得到的比任何人都多。 5、放下已经走远的人与事，放下早已尘封的是与非。 6、意外和明天不知道哪个先来。没有危机是最大的危机，满足现状是最大的陷阱。 7、灰白色的天空，不是天要下雨的预兆，而是晴空的安宁。 8、没有伞的孩子，必须努力奔跑! 9、每天肩上新增的不是痛苦，是沉稳的素养。 10、感谢黑夜的来临，我知道今天无论有多失败，全新的明天仍然等待着我去证明自己。 11、人生，没有永远的伤痛，再深的痛，在切之时，伤口总会痊愈。 12、毁灭人只要一句话，培植一个人却要千句话，请你多口下留情。 13、你希望掌握永恒，那你必须控制现在。 14、世间成事，不求其绝对圆满，留一份不足，可得无限美好。 15、没有不会干的事，只有不去干的人。

16、我们怀着美好的希望，勇敢的走着，跌倒了再爬起，失败了就再努力，永远相信明天会更好! 17、也许今天我们一事无成，但难保明天一统天下。 18、知足是富人，平常是高人，无心是圣人。 19、贫穷并不可怕，可怕的是缺少自强自立的精神。 20、仇恨永远不能化解仇恨，只有宽容才能化解仇恨，这是永恒的至理。 21、是非和得失，要到最后的结果，才能评定。 22、无论如何选择，只要是自己的选择，就不存在对错后悔。 23、遭遇挫败痛苦时，告诉自己：不过是归零了，不过是从头再来! 24、抬头看清属于自己的那一片天空，炫耀别人没有的快乐。 25、爱家人，爱朋友，爱伴侣，爱孩子，然而，要真正为自己活。 26、怕苦的人苦一辈子，不怕苦的人苦一阵子。 27、每个人都有潜在的能量，只是很容易被习惯所掩盖，被时间所迷离，被惰性所消磨。 28、这个世界太多的幻想，但幻想却始终不能变成现实。 29、永远对生活充满希望，对于困境与磨难，微笑面对。 30、人生只有出走的美丽，而没有等出来的辉煌。 31、浮夸的语言，疲倦的笑容和迷离的眼神。 32、没有不进步的人生，只有不进取的人! 33、与其等到以后再来缅怀、追忆，不如好好地珍惜现在。 34、有勇气并不表示恐惧不存在，而是敢面对恐惧、克服恐

正能量的励志句子100条

正能量的励志句子100条 1.踩着垃圾到达的高度和踩着金子到达的高度是一样的。 2.每天告诉自己一次：我真的很不错。 3.人生最大的挑战没过于战胜自己！ 4.愚痴的人，一直想要别人了解他。有智慧的人，却努力的了解自己。 5.生命的道路上永远没有捷径可言，只有脚踏实地走下去。 6.只要还有明天，今天就永远是起跑线。 7.火把倒下，火焰依然向上。 8.认真可以把事情做对，而用心却可以做到完美。 9.宁可自己去原谅别人，莫等别人来原谅自己。 10.如果我们一直告诫自己要开心过每一天，就是说我们并不开心。 11.天气影响身体，身体决定思想，思想左右心情。 12.不论你在什么时候结束，重要的是结束之后就不要悔恨。 13.你把思考交给了电视，把联系交给了手机，把双腿交给了汽车，把健康交给了药丸。 14.不是某人使你烦恼，而是你拿某人的言行来烦恼自己。 15.人生要用简单的心境，对待复杂的人生，最无情的不是人，是时间；最珍贵的不是金钱，是情感；最可怕的不是失恋，是心身不

全；最舒适的不是酒店，是家里；最难听的不是脏话，是无言；最美好的不是未来，是今天。 16.在一切变好之前，我们总要经历一些不开心的日子，这段日子也许很长，也许只是一觉醒来。有时候，选择快乐，更需要勇气。 17.不要因为众生的愚疑，而带来了自己的烦恼。不要因为众生的无知，而痛苦了你自己。 18.如果你的生活已处于低谷，那就，大胆走，因为你怎样走都是在向上。 19.你可以哭但不能输，你可以难过但不可以落魄，你不努力怎么会知道自己可以赢得多少掌声?如果你能每天呐喊遍“我用不着为这一点小事而烦恼”，你会发现，你心里有一种不可思议的力量，试试看，很管用的。 20.我不敢休息，因为我没有存款。我不敢说累，因为我没有成就。我不敢偷懒，因为我还要生活。我能放弃选择，但是我不能选择放弃。坚强、拼搏是我唯一的选择。 21.生活不是用来妥协的，你退缩得越多，能让你喘息的空间就越有限。日子不是用来将就的，你表现得越卑微，一些幸福的东西就会离你越远。 22.过去的事，就让它过去吧，我们错过了昨日的日落，再也不能错过今日的日出，保持平衡的心态，以最美好的心情来对待每一天，每一天都会充满阳光，洋溢着希望。 23.一粒尘埃，在空气中凝结，最后生成磅礴的风雨；一粒沙石，

正能量励志短句子(精选300句)

正能量励志短句子(精选300句) 2021-02-28 正能量励志短句子(精选300句) 1、当你尽了自我的最大努力时，失败也是伟大的。 2、生命力的意义在于拼搏，因为世界本身就是一个竞技场。 3、荆棘的存在是为了野草不轻易地任人践踏。 4、少一点预设的期盼，那份对人的关怀会更自在。 5、当你能梦的时候就不好放下梦。 6、以往拥有的，不要忘记；已经得到的，更要珍惜；属于自我的，不要放下；已经失去的，留着回忆；想要得到的，必须努力；但最重要的，是好好爱惜自我。 7、留心记下自我平常所说的话，看看其中有多少是陈述性的，有多少是询问性的。假如你总是向别人发问，你就是在寻求赞许。 8、学习是苦根上长出来的甜果。 9、我们一向以为最艰难的总是当下，却发现人生从来不曾有最艰难，只会有更艰难。唯一还值得庆幸的是，所有打不倒你的都将使你变得更强大，所有打倒了你的也并没将你彻底击垮。风是无常的，人，也是无常的，我的忙碌，也是无常，世事无常。 10、生活中若没有兄弟姐妹，就像生活中没有阳光一样。 11、不要因为没有掌声而放下你的梦想。 12、人生就是一般此刻时和此刻进行时，没有一般过去时。 13、拒绝严峻的冶炼，矿石并不比被发掘前更有价值。 14、人生的路经历过，才知道有短有长；岁月，在无憾中微笑，才美丽；回过头，想着明天抱一抱。那些年最初的梦想在我们心中依旧完美，我们只需要记住那些完美。把握此刻，活在当下才是真理。 15、此岸，彼岸，终究是尘归尘，土归土。一季绯红也只是一季花凉，几许艳丽，几许妩媚，几经风雨，尘埃落地。活着，就要慢慢老去，途径坎坷，感受

悲喜，生命最终是寂灭。缘有长短，人有来去，再深的情也会淡泊，再浓的意也会无痕，初见永远不会再见。 16、命是弱者的借口，运是强者的谦词。 17、要假设你融不到一分钱的情景去做事业。 18、人生如逆旅，我亦是行人。 19、就算全世界都说我漂亮，但你却说我不漂亮，那么我就是不漂亮。 20、如果我们能够改变情绪，我们就能够改变未来。 21、拥有的，要珍惜，要知足；做人必须要有一颗平常心，肤浅的羡慕，无聊的攀比，笨拙的效仿，只会让自我整天活在他人的影子里面。我们应当认清自我，找到属于自我的位置，走自我的道路，过自我的生活。 22、一些伤口之所以总会痛，那是因为你总是去摸。 23、一个人变强大的最好方式，就是拥有一个想要保护的人。 24、欲望得不到满足痛苦；欲望一旦满足就无聊，生命就是在痛苦和无聊之间摇摆。 25、萤火虫的光点虽然微弱，但亮着便是向黑暗挑战。 26、人格的完善是本，财富的确立是末。 27、若不尝试着做些本事之外的事，你就永远不会成长。 28、名利都是虚幻的，自我的心才是最实在的。[由https://www.wendangku.net/doc/5f6118431.html,整理] 29、要诚恳，要坦然，要慷慨，要宽容，要有平常心。 30、做一名自信者，牢牢把住自我生命的罗盘，让生命充畅。做一名自谦者，慢慢拓展自我生命的容量，让生命充实。做一名自爱者，深深领会自我生命的价值，让生命充美。做一名自安者，悄悄抚平自我生命的伤痕，让生命充悦。做一名自洁者，时时清除自我生命的淤积，让生命充盈。 31、经过云端的道路，只亲吻攀登者的足迹。 32、单纯是我追求的一种生活方式，也是我持续的一种创作心态，但追求单纯需付出许多代价，你必须要有勇气承担因为单纯而带来的被他人利用欺瞒及孤立。但我觉得人生本来就该尽可能坚持一种单纯的状态，因这种状态是最接近自我的内心，一个纯静的内心会把许多事情导入正向，让你拥有一个物质之外的丰富人生。