渲染时伽马值的设定

许多艺术家，特别是那些面临着内部的渲染注意到，与物理上的正确制定的??灯有一个整体的暗取结果的照明。3dmax中的伽玛值这是明显的在弯道上的物体特别的阴影。

每个人都以不同的方式试图解决这个问题。初学者立刻设法纠正这种通过简单地增加灯的亮度。

这种方法带来了一定的成效，提高整体照明。但是，这也导致到不不可能overbrights，由这些光源。这不改变的情况下与不切实际的图像。黑暗（难以达到光的地方），一个错误的被替换为另一个错误的overbrights（近光源）。

有人用更复杂的方式来“解决”问题，增加额外的灯，使它们不可见的摄像头，所以简单地照亮黑暗的地方，。然而，用这种方式没有物理精确和写实的图像可能不被考虑。随着灯光的黑暗的地方，阴影消失，场景中的物体在空中飞行的印象。

所有上述方式处理，而更令人难以置信的黑暗识字比微妙的:??)

暗呈现的问题的心脏中的图像和显示器的伽玛值是不同的。

Gamma是非线性渐变的颜色从暗到亮的程度。在数学的角度来看，线性Gamma 值为1.0，这就是为什么默认情况下，软件如Max，V-射线进行计算，在1.0的伽玛。但是，1.0的伽马值是一致的只用完美显示器，它有一个线性依赖从白到黑的显示。由于不存在这样的显示器，实际伽玛器件是非线性的。

视频标准NTSC的gamma值是2.2。对于计算机显示器的伽玛值通常在1.5和2.0之间。但为方便起见，在所有屏幕上的颜色梯度的非线性特性，被认为是2.2。

3dmax中的伽玛值当显示器显示的图像的伽玛1.0，我们得到暗的伽马1.0的颜色，而不是需要的伽玛2.2明亮的伽玛2.2。因此，中间范围的颜色（2区）成为暗观看时与伽马2.2输出装置1.0的伽玛图像。然而，在暗色调（1区），伽玛1.0和2.2表示的范围是非常相似的，是什么让正确显示的阴影和黑色的颜色。

在光色调（第3区）也有很大的相似之处。因此，明亮的伽马1.0图像也相当正确的伽玛2.2显示器上显示。

因此，为了得到在适当的输出在Gamma 2.2的源图像伽玛应修改。这当然可以在Photoshop中完成，只需通过调节伽玛有。但每次改变图像的设置，将它们保存到您的硬盘，并在光栅编辑器中编辑也很难被称为方便。正因为如此，我们不会考虑这个选项，此外，该方法提供了一个更重要的不足之处。现代的V-Ray 渲染，如，计算图像的适应性，使计算精度取决于许多参数，包括在该地区的光亮度。因此，在计算阴影区域的图像的准确的比较少，而变得嘈杂。在明亮的可见区域的的计算传递更准确，用最少的文物。这允许更快的渲染的保存时间上稍微明显的地区。通过提高输出图像的伽马在Photoshop，你改变的那些部分的亮度，该渲染器认为作为一个不太显着，并减少计算的质量。因此，所有不需要的斑块，成为突出的，照片将显得可怕，但比以前:)另外更明亮的伽马纹理也将发生变化，他们脸色苍白，变色。

3dmax中的伽玛值唯一正确的出路，这种情况是不断变化的伽玛值的渲染工作。这样，你将得到一个可接受的中间色调的亮度有没有明显的工件，当改变伽玛光栅编辑器。

我们将向您展示如何做到这一点的V-Ray渲染器和3ds Max。

要改变的伽玛中，渲染器将工作与它的足够找到下拉选项卡命名为“V-Rray：颜色映射”中的“的V-Ray”选项卡上的“渲染场景：”（F10）窗口，并设置“伽玛值”为2.2。

的V-Ray渲染器的一个特点是颜色映射伽玛校正工作中??的V-Ray帧缓冲，所以如果你想看到的结果，您的操作与γ有必要打开的V-Ray帧缓冲“：帧缓冲区“中的”V-Ray“的标签。

在此之后，最终渲染的图像将所需要的伽玛2.2，与一般的灯亮的中间色调。还有另一个缺点是，在场景中使用的纹理将更轻，并期待变色和褪色。

3dmax中的伽玛值几乎所有的纹理，我们使用显示器上有一个正常的外观。这是因为它们已经由监视器调整，并具有2.2的范围内的最初。为了渲染器配置的伽马2.2，并且不设置在2,2x2,2值图像伽玛，纹理必须在伽马1.0。然后，将成为他们的伽玛修正后的渲染2.2。

你可以让所有的纹理颜色较深，从2.2到1.0的伽玛设置在光栅编辑器的渲染，计数就进一步减轻。然而，这种做法是非常乏味的，需要时间和耐心，以确保每个纹理场景中的1.0伽玛，其次，它将使不可能的收视正常伽玛中的纹理，阴影，因为他们将在那个时候。

为了避免这种情况，只是迫使他们调整3ds Max的输入。幸运的是，这个3D编辑器有足够的伽玛设置。从3ds Max主菜单中的Gamma设定：

自定义<=>“首选项... <=> Gamma和LUT

3dmax中的伽玛值3ds Max的主伽玛设置是在“Gamma和LUT”选项卡。特别是，我们需要输入的纹理校正设置名为“输入伽玛”。我们不应该欺骗自己，

有一个默认值1.0。这是不调整值，这是一个输入的纹理的伽玛值。默认情况下，它被认为是由所有的纹理的伽马1.0，但在现实中如先前所提到的，它们是在伽马2.2。而且，我们必须指定的是2.2而不是1.0版本的默认值。

不要忘了启用“启用伽玛/ LUT校正”复选框访问的伽玛设置。

与伽马设置的图像看起来比那些使用设置早一点，得到了更好，更正确。他们有正确的中间色调，有没有overbrights，附近的灯光，也没有文物在稍微明亮的地方。通过这种方式的纹理也将饱和，明亮的。

3dmax中的伽玛值似乎这一切，但最后，我们想讲述一件事，在工作中与γ。由于渲染器工作在一个不寻常的伽玛，我们到了3ds Max的显示模式设置为“材质编辑器”和“颜色选择器”的色彩，成为正确的伽玛2.2。否则有可能是混乱，作为材料的表观调谐将制作在伽马1.0，但它实际上里面的程序将被改造成伽马2.2。

要设置正确的材料显示，在“材质编辑器”，你应该使用“Gamma和LUT”选项卡中的设置。这是2.2的伽玛值在“显示”部分和复选框“影响颜色选择器”和“影响”材质编辑器“中的”材料和颜色“段必须设置。

伽玛2.2已成为许多3D专业人士的工作与3ds Max和V-射线的标准。我们希望，本课程将帮助你正确地配置您的工作流程，在3D！

自然电位附自然伽马

自然电位测井方法原理 在早期的电阻率测井中发现：在供电电极不供电时，测量电 极M在井内移动，仍可在井内测量到有关电位的变化。这个电位 是自然产生的，故称为自然电位。使用图1所示电路，沿井提升 M电极，地面仪器即可同时测出一条自然电位变化曲线。 自然电位曲线变化与岩性有密切关系，能以明显的异常显示 出渗透性地层，这对于确定砂岩储集层具有重要意义。自然电位 测井方法简单，实用价值高，是划分岩性和研究储集层性质的基 本方法之一。 图 1 自然电位测井原理 一、井内自然电位产生的原因 井内自然电位产生的原因是复杂的，但对于油井，主要有以下两个原因：地层水的含盐量(矿化度)与泥浆的含盐量不同，地层压力和泥浆柱压力不同，在井壁附近产生了自然电动势，形成了自然电场。 1．扩散电动势(Ed)的产生 如图2所示，在一个玻璃容器中，用一个渗透性的半透膜将 其分隔开，两边分别装上浓度为Cl和C2(C1>C2)的NaCl溶液， 并且在两边分别放人一只电极，此时表头指针发生偏转。此现象 可解释为：两种不同浓度的NaCl溶液接触时，存在着使浓度达 到平衡的自然趋势，即高浓度溶液中的离子受渗透压的作用要穿 过渗透性隔膜迁移到低浓度溶液中去，这一现象称为离子扩散。 在扩散过程中，由于Cl-的迁移率大于Na+的迁移率，扩散 结果使低浓度溶液中的Cl-相对增多，形成负电荷聚集，高浓度溶 图2扩散电动势产生示意图液中Na+相对增多，形成正电荷聚集。这就在两种不同浓度的溶 液间产生了电动势，所以可测到电位差。离子在继续扩散，高浓度溶液中的Cl-，由于受高浓度溶液中正电荷的吸引和低浓度溶液中负电荷的排斥，其迁移速度减慢；而高浓度溶液中的Na+，由于受高浓度溶液中正电荷的排斥和低浓度溶液中负电荷的吸引，其迁移速度加快，这使得电荷聚集速度减慢。当接触面附近的电荷聚集使正、负离子的迁移速度相等时，电荷聚集就停止了，但离子还在继续扩散，溶液达到了动平衡，此时电动势将保持一定值：这个电动势是由离子扩散作用产生的，故称为扩散电位(Ed)，也称扩散电动势，可用下式表示： mv g/L。 与上述实验现象一样，井内自然电位的产生也是两种不同浓度 的溶液相接触的产物。在纯砂岩井段所测量的自然电位即是扩散电 动势造成的，这是由于浓度为Cw的地层水和浓度为Cmf的泥浆滤 液在井壁附近接触产生扩散现象的结果。通常，Cw>Cmf，所以一般 扩散结果是地层水内富集正电荷，泥浆滤液中富集负电荷，如图3

自然伽马能谱测井曲线在地质上的解释与应用

自然伽马能谱测井曲线在地质上的解释与 应用 / 汐钎 一 第16卷第1期地学工程进展V o1.16No.1 1999年6月ADV ANCEINEARTHSCIENCEENGINEERINGJun?,1999 擅■通过实倒舟绍了放射性元素铀,钍,钾的地球化学特性和自然佃马能谱曲线在地质上的解释与应用.提出6种有关解释应用的意见.1)商钾多为伊利石桔土岩和钾长 石砂岩,商蚀多由有机质造成.而商牡尉为^山岩有关堆层.2)平曩用钍,钾曲线可以计算 地层据质古量.3)铀异常曲线可以指示地层中流体运动.4)寻拽放射性矿层与异常带. s)研究生油岩.6)进行堆层对比. 关■栩地球化学特性f自然伽马瞎谱曲线}铀,钍,钾异常f解释应用 数控测井中一个必不可少的测井项目自然伽马能谱测井已在世界各地的深井～超深井中 得到广泛采纳和使用,它可在裸眼井和套管井中进行测量,并提供自然伽马射线总计数钾 (),铀(x10)和钍(×10)测量的连续记录.70年代中期,自然伽马能谱铡井首先用于英国北海地区,当时主要为了确定云母和计算粘土含量,作为一种比较有效的测井方法已广泛用 于碳酸盐岩和砂泥岩地层,它不仅有助于评价地层泥质含量,岩性变化.而且可用于操测放射 性矿物,进行地层对比,研究沉积环境.同时还可做为研究生油层的重要资料.

1放射性元素铀,钍,钾的地球化学特性 在自然界中铀有三种同位素(u,U",U),且都具有放射性,铀在地壳中的浓度大约 为3×10～,也是来源于硅酸火戚岩,而且主要戚分为放射性矿物.在自然界中铀以+4和+6 两种离子价的状态而存在.四价铀盐通常不溶解但易变戚六价铀.六价铀盐不仅存在于溶液 中,而且易氧化形戚uO,其氧化物极易溶解且具有很大的流动性.常和有机物碳酸盐岩结合 在一起. 钍同位素Th"是自然界中一种稳定的元素,其他只作为铀系的一部分,很不稳定如Th 和Th,钍在地壳的平均浓度为12×10～.钍来源于硅酸火戚岩以+4价形式存在,形成化舍 物Th(OH),在自然界中由于物理风化作用容易水解.故具有一定的流动性.由于Th"有较 大的离子半径且易被牯土矿物所吸附.除蒙脱石钍含量较低外,绝大部分粘土矿物都有较恒定 收稿日期l1999-O4-l2 作者筒舟橱蕾忙,男-53岁t工程柙,现在中国新星石油公司华北石油局三瞢录井坫工作 用 应 癣 ^^日¨上 质墼地 缀一 曲塑炳舢 I油澳盯 谱醋

第一章 自然伽马测井和自然伽马能谱测井

‘0、核测井原理概述 核测井这门课程是和《原子核物理基础》是相互衔接的一门课程。本课程的重点是自然伽马测井自然伽马能谱测井，密度测井，中子测井以及核磁测井方法原理的讨论，资料的解释应用只稍作提及。 核测井，在核磁共振测井出现之前，我们又叫做放射性测井。放射性测井主要有三种方法：自然伽马测井测量地层的天然放射性；密度测井测量人工伽马源与地层作用后的γ射线；中子测井利用中子作用于地层作用，然后测量经地层慢化后的中子，或中子核反应产生的伽马射线。这些测井方法主要用于了解地层的岩性和测量地层的孔隙度。密度测井与中子测井结合也可用来判别储集层空间中的流体性质。 核磁测井严格地说不是放射性测井方法，核磁测井利用氢核具有核磁在外磁场作用下的共振吸收特性，测量地层中的氢核的状态和数目，进而求得地层的孔隙度，束缚水饱和度等参数。 第一章 自然伽马测井和自然伽马能谱测井 自然伽马测井测量地层中天然放射性矿物放出的伽马射线来了解地层的岩性等方面的特性。本章从五个方面来讨论：1.伽马射线的测量（自然伽马测井的物理基础）；2.岩石的放射性来源(自然伽马测井的地质基础)；3.井中自然伽马的测量；4. 自然伽马测井资料的应用;5.最后介绍自然伽马能谱测井的原理及其应用。 §1 伽马射线及其探测 1、 伽马射线及其性质 (1)伽马射线：处于激发态的原子核，回到基态时，放出伽马射线。伽马射线是一种能量很高，波长很短的电磁波。 γ+→X X A Z m A Z △E=h ν=h λ c 式中 h ν是伽马射线的能量，h 是普郎克常数，ν是频率，c 是光速，λ是波长。岩石地层中放出的伽马射线的能量范围为1kev~7Mev. (2)伽马射线与物质的相互作用 如前所述，伽马射线射入物质后主要与物质发生三种相互作用。 光电效应：伽马射线的全部能量转移给原子中的电子，使电子从原子中发射出来，

伽马测井

第四节伽马测井 一、自然伽马测井 1、岩石的自然伽马放射性 岩石的自然放射性就是由岩石中的放射性同位素的种类与含量决定的。岩石中的自然 放射性核素主要就是铀(U238)、钍(Th232)、锕(Ac227)及其衰变物与钾的放射性同位素K40等,这些核素的原子核在衰变过程中能放出大量的α、β、γ射线,所以岩石具有自然放射性。 沉积岩按放射性浓度可粗略分为三类:1)放射性高的岩石:包括粘土岩、火山灰、海绿石砂岩、独居石砂岩、钾钒矿砂岩、含铀钒矿的灰岩及钾盐等。深海相泥岩的放射性浓度常达90×10-12克镭当量/克;浅海相泥岩的放射性浓度为(20-30)×10-12克镭当量/克。钾盐中的K４０可达60×10-12克镭当量/克2) 放射性中等的沉积岩:包括砂层、砂岩与含有少量泥质的碳酸盐岩等,其放射性浓度为(1-8)×10-12克镭当量/克。 3)放射性低的沉积岩:包括石膏、硬石膏、岩盐、纯的石灰岩、白云岩与石英砂岩等。 根据实验与统计,沉积岩的自然放射性一般有以下变化规律: (1)随泥质含量的增加而增加。 (2)随有机物含量增加而增加。如沥青质泥岩的放射性很高。在还原条件下,六价铀能被还原成四价铀,从溶液中分离出来而沉淀在地层中,且有机物容易吸附含铀与钍的放射性物质。(3)随着钾盐与某些放射性矿物的增加而增加。 在油气田中常遇到的沉积岩的自然伽马放射性主要决定于泥质含量的多少。但必须注意:从问题的实质来瞧,岩石自然放射性的强度就是由单位质量或单位体积岩石的放射性同位素 的含量决定的,当利用自然伽马测井资料求地层泥质含量时应做全面考虑。 2、自然伽马射线强度分布 研究自然伽马射线在地层中与沿井轴的强度分布,就是自然伽马测井基本理论的重要组 成部分。现按几种情况分别进行讨论。 1)无限均匀放射性地层中伽马射线的强度为了便于研究,先考虑无限均匀放射性地层 的原始状态,即在尚未钻井之前地层中伽马射线的强度。设地层的密度为ρ， 每克岩石含q 克放射性物质(含有放射性核素的矿物或混与物),每克放射性物质平均每秒钟发射a个伽马光子,且地层对伽马射线的吸收系数为μ（平均值),那么所示的地层中,体积元div在M点造成的伽马射线强度为(9、4、2)采用球坐标系,dv=r2sinθdrdθdφ， 则上式写成: 对此式进行积分, (9、4、3)

自然伽马能谱测井原理及其应用

班级资工11101班学号 201107964 姓名陈强

目录 自然伽马能谱测井原理 (3) 自然伽马能谱测井分析与应用 (5) 关于自然伽玛能谱的几点认识与总结 (9)

自然伽马能谱测井原理及其应用 The Principle and Application of Natural Gamma Ray Spectrometry Logging 1 自然伽马能谱测井原理 1.1 自然伽马能谱测井的理论基础 地层中存在的放射性核素，主要是天然放射性核素，这些核素又分放射系和非放射系的天然放射性核素。放射系为钍系、铀系和锕铀系，但锕铀系的头一个核素235U在自然界中的丰度很低，其放射性贡献甚微，不予考虑。非放射系的天然放射性核素如表1所列。从表中可见，主要是87Rb和40K，但是87Rb无伽马辐射。所以，在研究地层中的自然伽马能谱主要是238U、232Th放射系和40K放射的伽马射线能谱。

因为地层岩石的自然伽马射线主要是由铀系和钍系中的放射性核素及40K产生的。而铀系和钍系所发射的伽马射线是由许多种核素共同发射的伽马射线的总和，但每种核素所发射的伽马射线的能量和强度不同，因而伽马射线的能量分布是复杂的。而40K只能发射一种伽马射线，其能量1．46Mev的单能。如果我们把横座标表示为伽马射线的能量，纵座标表示为相应的该能量的伽马射线的强度。把这些粒子发射的伽马射线的能量画在座标系中，那么就得到了伽马射线的能量和强度的关系图，这个图称为自然伽马的能谱图。铀系和钍系在放射性平衡状态下系内核素的原子核数的比例关系是确定的，因此不同能量伽马的相对强度也是确定的，因此我们可以分别在这两个系中选出某种核素的特征核素伽马射线的能量来分别识别铀和钍。这种被选定的某种核素称为特征核素，它发射的伽射线的能量称为特征能量，在自然伽马能谱测井中，通常选用铀系中的214Bi发射的1．76MeV 的伽马射线来识别铀，选用钍系中的208Tl发射的2. 62MeV的伽马射线来识别钍，用1．46MeV的伽马射线来识别钾。当我们把伽马射线按我们所选定的特征能量分别计数，那么这就叫测谱。测谱测出的结果打印成数据表或绘成能谱图。因而将测得的自然伽马能谱转换成地层的铀、钍、钾的含量，并计录在磁带上或以连续测井曲线的形式输出，这就是自然伽马能谱测井。要用自然伽马能谱测井，必须满足两个条件：(1)地层岩石中必须存在具有7辐射的放射性核素，或者说，岩石中的放射性核素必须具有7辐射；(2)放射性核素在地层岩石中的分布必须具有特异性。